Строение и свойства вещества. Изд. 2-е, переработанное. Розман Г.А. - 262 стр.

       ченности. При низких температурах график уравнения (16.11) пересекает график урав-

                                            I                                                       I
       нения (16.8) не только в точке                = 0 , но и еще в одной точке, в которой            ≤ 1.
                                          I нас                                                 I нас
             Представляет интерес лишь второе решение. Оно означает, что при низких темпе-
       ратурах магнитное вещество должно намагничиваться спонтанно, в отсутствии внешне-

       го поля   В0 .
             Если перемещаться на графике от высоких температур к низким, то постепенно
       график совместится с касательной. Это произойдет при температуре, которую мы выше
       назвали температурой Кюри. Ниже этой температуры появляется спонтанная намаг-
       ниченность. Составим производную от функции (16.8) по                   х при х = 0.   Можно опре-

       делить этим значение    tgα T =Tk .       Простой расчет дает:


                        d  I
                            
                        dx  I нас
                                      
                                      
                                        х =0   =
                                                     d
                                                                     dx  chx 
                                                                                      
                                                        (thx ) х =0 = d  shx  х =0 =
                                                    dx


                        =
                            ch 2 x − sh 2 x
                                 ch 2 x
                                                    х =0              
                                                            = 1 − th 2 x х =0 = 1 .       (16.12)

             Условие (16.12) означает, что спонтанное намагничивание наступает при темпе-
       ратуре, определяемой критическим значением                  tgα = 1.     Это очень жесткое условие.
       В действительности осуществляется более мягкое требование:

                                               кТ к
                        tgα ≤ 1,      или               ≤ 1,
                                             µ Б λI нас                                   (16.13)

            откуда находят значение температуры Кюри. Используя (16.13), уравнение (16.9)
       можно записать так:

                              µ Б В0 Т к  I 
                        х=          +         .
                                     T  I нас 
                                                                                          (16.14)
                               kT
              Рассмотрим теперь случай слабых внешних полей, то есть нужно снова рассмот-
       реть графическое решение уравнения (16.8). График этого уравнения остается без изме-
       нения, а график уравнения (16.14), в отличие от графика функции (16.11) сместится
       вправо. При низких температурах точка пересечения рассматриваемых графиков смес-




                                                                                                        278




PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com