Теория относительности. Розман Г.А. - 110 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПсковГУ | Псков

Составители: 

Рубрика: 

206
.
1
,
1
,
1
,
1
,,
2
2
2
2
2
2
ββ
ββ
−
−
=
′
−
+
=
′
−
+
=
′
−
−
=
′
=
′
=
′
′′
′′
yz
z
yz
z
zy
y
zy
y
xxxx
E
c
v
B
B
vBE
E
E
c
v
B
B
vBE
E
BBEE
(17.1)
где v— скорость движения ИСО L’ относительно ИСО L. Из формул (17.1)
следует, что если в одной ИСО есть только электрическое поле, то в другой
ИСО обнаруживается не только электрическое, но и магнитное поле. Мы
еще раз убеждаемся, что деление единого электромагнитного поля на элект-
рическое и магнитное относительно.
§ 18. Инварианты электромагнитного поля
Как и в механике СТО, где относительным пространственным и вре-
менным или импульсным и энергетическим характеристикам процессов
сопоставляются абсолютные величины — интервал (в первом случае)
или 4-мерный вектор энергии-импульса (во втором случае), так и в ре-
лятивистской электродинамике относительным векторам
электромагнитного поля сопоставляются две абсолютные, инвариант-
ные величины, которые вводятся при помощи
следующих выражений:
()
.
,
2
222
1
BEI
BcEI
rr
=
−=
(18.1)
Используя формулы преобразования компонент векторов поля
(17.1), можно убедиться в инвариантности этих выражений.
Подобно тому, как с помощью интервала удалось глубже разобрать-
ся в причинно-следственных связях явлений, разделив все пары собы-
тий на два не переходящих друг в друга класса событий (§ 8), так и с
помощью первого инварианта (18.1) можно электромагнитные поля
разделить
на классы: 1) I
1
>0 — электроподобные поля; 2) I
1
<0 — магни-
топодобные поля и 3) 1
1
=0. Название инварианта указывает на то, что
                                                                                 206


                       E x′ ′ = E x ,              B x′ ′ = B x ,
                                                                   v
                                 E y − vB z                 By +     Ez
                       E ′y′ =                ,   B ′y′ =         c2    ,
                                   1− β 2                       1− β 2
                                                                 v          (17.1)
                                 E z + vB y                Bz −    Ey
                       E z′ =                 ,   B z′ =        c2    .
                                   1− β 2                     1− β 2

где v— скорость движения ИСО L’ относительно ИСО L. Из формул (17.1)
следует, что если в одной ИСО есть только электрическое поле, то в другой
ИСО обнаруживается не только электрическое, но и магнитное поле. Мы
еще раз убеждаемся, что деление единого электромагнитного поля на элект-
рическое и магнитное относительно.

            § 18. Инварианты электромагнитного поля

    Как и в механике СТО, где относительным пространственным и вре-
менным или импульсным и энергетическим характеристикам процессов
сопоставляются абсолютные величины — интервал (в первом случае)
или 4-мерный вектор энергии-импульса (во втором случае), так и в ре-
лятивистской      электродинамике      относительным      векторам
электромагнитного поля сопоставляются две абсолютные, инвариант-
ные величины, которые вводятся при помощи следующих выражений:
                       I1 = E 2 − c 2 B 2 ,
                             rr
                                ( )
                       I 2 = EB .
                                                                            (18.1)

    Используя формулы преобразования компонент векторов поля
(17.1), можно убедиться в инвариантности этих выражений.
    Подобно тому, как с помощью интервала удалось глубже разобрать-
ся в причинно-следственных связях явлений, разделив все пары собы-
тий на два не переходящих друг в друга класса событий (§ 8), так и с
помощью первого инварианта (18.1) можно электромагнитные поля
разделить на классы: 1) I1 >0 — электроподобные поля; 2) I1<0 — магни-
топодобные поля и 3) 11=0. Название инварианта указывает на то, что

Страницы