Методы моделирования теплоэнергетических процессов. Ртищева А.С. - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

16
В качестве характерного линейного размера принят диаметр входной
кромки, а определяющей температуры – температура торможения газа перед
решеткой.
Второй характерный участок – зона выходной кромки. Используется
уравнение подобия вида [10]
.ReNu
0,93
вых.кр
вых.кр
0,00325=
(1.15)
В качестве характерного линейного размера принят диаметр выходной
кромки, а определяющей температуры – температура торможения газа за
решеткой.
Третий характерный участок – зона вогнутой части профиля – корыта.
Среднее значение коэффициента теплоотдачи на вогнутой стороне
≈
вогнг
α
(0,85…1,20)
г
α
⋅
[10], где
b
SRe
,
,
г
,
г
гг
580660
2060
−
=
λα
.
(1.16)
Значение S
г
в (1.16) зависит от углов поворота потока при обтекании
лопатки, а b представляет собой хорду профиля лопатки. Значение Re
г
рассчитывается по температуре пограничного слоя газового потока и хорде
профиля лопатки.
Четвертый характерный участок – зона выпуклой части профиля – спинки.
Среднее значение коэффициента теплоотдачи на спинке
≈
cпг
α
(0,75…1,40)
г
α
⋅ [10].
1.4.
Расчет граничных условий на основе численного решения
дифференциальных уравнений пограничного слоя
Систему уравнений, описывающих нестационарный процесс теплоотдачи
на поверхности плоской лопатки, можно представить в виде:
– дифференциальное уравнение теплоотдачи
0y
wwад
г
y
T
TT
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
∂
∂
−
−=
λ
α
;
(1.17)
– дифференциальное уравнение энергии
()()
dx
dp
w
d
dp
y
w
y
T
yy
T
w
x
T
w
T
с
x
2
x
ТТyxp
++
+
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
∂
∂
++
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
∂
∂
+
∂
∂
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
∂
∂
+
∂
∂
+
∂
∂
τ
µµλλ
τ
ρ
;
(1.18)
– дифференциальное уравнение движения
()
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
∂
∂
+
∂
∂
+−=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
∂
∂
+
∂
∂
+
∂
∂
y
w
ydx
dp
y
w
w
x
w
w
w
x
Т
x
y
x
x
x
µµ
τ
ρ
;
(1.19)
– дифференциальное уравнение неразрывности

Страницы