Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 164 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

163
Решая совместно уравнения (16.19) и (16.20), получим
2121
2121
1
AAAA
EAEE
q
−+
−
+
= ;
(16.21)
2121
1221
2
AAAA
EAEE
q
−+
−
+
= .
(16.22)
Результирующий поток
2121
2112
21
AAAA
EAEA
qqq
−+
−
=−= .
(16.23)
Согласно закону Стефана-Больцмана и учитывая, что
A
=
ε
, получим
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
4
2
4
1
0
100100
TT
Сq
пр
ε
,
(16.24)
где
1
11
1
21
−+
=
εε
ε
пр
– приведенная степень черноты системы.
Одно тело окружено поверхностью другого
В случае, когда одно тело окружено поверхностью другого тела (рис. 16.4)
результирующий удельный лучистый тепловой поток также определяется
формулой (16.24), но
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−+
=
1
11
1
21
2
1
εε
ε
F
F
пр
, где F
1
– площадь окружающей тело
поверхности; F
2
– площадь поверхности тела, окруженного некоторой
поверхностью.
16.4. Защитные экраны
Поскольку излучение определяется температурой, количество
радиационной энергии можно регулировать, воздействуя на температуру
излучателя. Но нередко бывают случаи, когда нельзя снизить температуру тела,
чтобы ослабить действие лучистого потока. Тогда используют экраны. Экраны
для защиты от теплового излучения выполняют из материалов с большой
отражательной и малой поглощательной способностью.
Рассмотрим простейший случай двух
параллельных друг другу стенок,
между которыми установлено m экранов. Плотность лучистого теплового
потока при этом рассчитывается с помощью формулы (16.24), однако
∑
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
′′
+
′
+−+
=
m
i
эiэi
пр
1
21
1
11
1
11
1
εεεε
ε
, где
ε
1
и
ε
2
– степени черноты излучающих
поверхностей;
эi
ε
′
и
эi
ε
′′
− степени черноты поверхностей i-го экрана.

Страницы