Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 163 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

162
Для системы, состоящей из большего количества тел:
0
2
2
1
1
E...
A
E
A
E
=== .
(16.16)
Поверхностную плотность потока излучения для серых тел системы можно
выразить через степень черноты и поверхностную плотность потока излучения
абсолютно черного тела:
011
EE
ε
=
.
(16.17)
Таким образом, выражение (16.16) примет вид
1
2
2
1
1
=== ...
AA
ε
ε
.
(16.18)
Следовательно, в условия термодинамического равновесия, для любых тел
A
=
ε
, а для абсолютно черного тела 1
=
=
A
ε
.
16.3. Радиационный теплообмен между твердыми телами,
разделенными прозрачной средой
Рассмотрим теплообмен излучением при стационарном режиме для
простых случаев.
Две параллельные друг другу стенки
При наличии двух параллельных стенок (рис. 16.3), излучение каждой
стенки будет частично поглощаться, частично отражаться. Этот процесс,
многократно повторяясь, имеет затухающий характер. Обозначим через q
1
плотность потока эффективного излучения от первой стенки ко второй,
включающую как собственное излучение первой стенки, так и все ее
отражения. Аналогично для второй стенки – q
2
.
Из потока излучения q
2
, падающего на первую стенку, будет поглощено
A
1
q
2
и отражено (1 - A
1
) q
2
(стенки считаются непрозрачными). Следовательно,
(
)
2111
1 qAEq
−
+
=
;
(16.19)
(
)
1222
1 qAEq
−
+
=
.
(16.20)
Рис. 16.3. Две параллельные стенки Рис. 16.4. Одно тело окружено поверхностью другого

Страницы