Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 94 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

93
Если произвести разбивание на бесконечно большое количество
элементарных циклов, то в пределе получим, что
0=
∫
T
Q
τ
δ
.
(9.29)
Выражение (9.29) представляет собой интеграл Клаузиуса для обратимых
круговых процессов.
Для необратимых циклов термический кпд можно вычислять только по
формуле (9.22). Из неравенства
обрнеобр
η
η
<
следует, что
1
2
1
2
11
T
T
Q
Q
−<−
τ
τ
.
(9.30)
1
2
1
2
T
T
Q
Q
>
τ
τ
.
(9.31)
Следовательно,
0
2
2
1
1
<=+
∑
i
i
i
T
Q
T
Q
T
Q
τ
ττ
.
(9.32)
Для произвольного необратимого цикла по аналогии можно получить, что
0<
∫
T
Q
τ
δ
.
(9.33)
Выражение (9.33) представляет собой интеграл Клаузиуса для
необратимых круговых процессов.
Объединяя оба интеграла можно записать, что
0≤
∫
T
Q
τ
δ
.
(9.34)
Подынтегральное выражение при этом представляет собой полный
дифференциал некоторой функции. эта функция в термодинамике получила
название энтропии.
Таким образом, для обратимых процессов
ds
T
Q
=
τ
δ
,
(9.35)
а для необратимых процессов
ds
T
Q
<
τ
δ
.
(9.36)
Обобщая выражения (9.35) и (9.36) получаем, что
ds
T
Q
≤
τ
δ
.
(9.37)
Следовательно для замкнутой системы, для которой которая 0=
τ
δ
Q :
0≥ds . (9.38)
Таким образом, энтропия замкнутой системы в необратимых процессах
остается неизменной, а в обратимых процессах увеличивается.

Страницы