Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 98 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

97
()
0
2
32
=+
−
−=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
∂
∂
υ
υ
υ
a
b
RTp
T
;
(10.3)
()
0
422
2
=−
−
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
∂
∂
υ
υ
υ
ba
b
RTp
T
.
(10.4)
Из уравнений (8.3), (8.4) получаем, что
Rb
a
T
кр
27
8
= ; b
кр
3
=
υ
;
2
27b
a
p
кр
= .
(10.5)
кр
кр
p
TR
a
2
64
27
= ;
3
кр
b
υ
= .
(10.6)
Предпринимались попытки усовершенствования уравнения Ван-дер-
Ваальса за счет того, что коэффициенты a и b принимались не постоянными, а
зависящими от температуры и объема. Но эти попытки не привели к созданию
уравнения состояния, описывающего свойства газа в широком диапазоне
изменения параметров. Поэтому появилось большое количество уравнений
состояния, которые предсказывают поведение реальных
газов в достаточно
большом диапазоне условий. Наиболее известны из них уравнение Битти-
Бриджмена с пятью эмпирически определяемыми постоянными, уравнение
Бенедикта-Вебб-Рубина, содержащее восемь эмпирических постоянных.
Хорошо согласуется с опытными данными уравнение Вукаловича-
Новикова, учитывающее ассоциацию молекул. При учете столкновений
двойных молекул это уравнение имеет вид
()
TRb
a
p
1
2
=−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
υ
υ
,
(10.7)
где
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
−=
+
2
25
1
1
m
T
cp
RR
; с и m – опытные константы.
В настоящее время теоретически обосновано уравнение состояния,
представляющее собой разложение фактора сжимаемости z в бесконечный ряд
по степеням
υ
1
:
()
(
)
(
)
...
TB
TB
TB
RT
p
z ++++==
3
4
2
3
2
1
υ
υ
υ
υ
,
(10.8)
где В
1
, В
2
, В
3
, и т. д. – вириальные коэффициенты, учитывающие
взаимодействие двух, трех, четырех и т. д. молекул.
10.2. Пары. Парообразование при постоянном давлении
Рассмотрим изменения состояния пара (реального газа), имеющего
сравнительно высокую критическую температуру.

Страницы