ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
34
222111
cc
Ω
=
Ω
ρ
ρ
(1.8)
где ρ
1
и ρ
2
– плотности воздуха на входе и выходе из межлопастного ка-
нала.
В уравнении (1.8) векторы с
1
и с
2
соответственно нормальны
к плоскостям сечений Ω
1
и Ω
2
. Полагая Ω
1
и Ω
2
нормальными к оси
компрессора, следует считать с
1
и с
2
осевыми составляющими абсолют-
ной скорости и обозначать индексом a. Из рис. 1.27 следует:
a
aaa
cc
2211
ω
ω
=
(1.9)
Следовательно, уравнение неразрывности может быть представле-
но после сокращения Ω
1
и Ω
2
в следующем виде:
aa
cc
2211
ρ
ρ
=
(1.10)
aa
2211
ω
ρ
ω
ρ
=
(1.11)
Из полученных уравнений следует, что изменение осевых состав-
ляющих абсолютной и переносной скоростей приводит к изменению
плотности воздуха. Изменение составляющих скорости обусловлено
профилем направляющих и рабочих лопаток.
В относительном движении через рабочее колесо осевого компрес-
сора энергия потоку не сообщается, а происходит лишь преобразование
кинетической энергии в потенциальную, что сопровождается диссипа-
цией энергии потока.
Энергия, сообщаемая потоку, определяется скоростью переносного
движения, которая может быть рассчитана по основному уравнению
центробежной машины, в котором скорость переносного движения на
входе U
1
и выходе U
2
из межлопастного канала равны:
UT
cUccUL
UU
∆
=
−
=
)(
21
(1.12)
С учетом плана скоростей можем получить:
1111
β
ctgcUc
aU
−
=
;.
2222
β
ctgcUc
aU
−
=
(1.13)
Подставляя данные значения в (1.12), получим:
)(
2211
ββ
ctgcctgcUL
aa
T
−=
;.
(1.14)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- …
- следующая ›
- последняя »
