ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
36
Через сечение 1–1 проходит в секунду масса воздуха ∆r t ω
1а
ρ
1
с
количеством движений ∆r t ω
1а
·ρ
1
· ω
1а
, аналогично для сечения 2–2:
∆r t ω
2а
· ρ
2
·· ω
2а.
Так как давления в сечениях 1–1 и 2–2 равны р
1
и р
2
, то
обусловленные ими силы, можно представить в виде:
• для сечения 1–1 – ∆r t р
1
;
• для сечения 2–2 – ∆r t р
2
.
Импульс внешних сил, действующих на поток в направлении началь-
ной скорости, равен изменению количества движения потока, поэтому:
( )
(
)
2 2
1 2 2 2 1 1
1
a a
a
P rtp rtp с rt rt
ρ ω ρ ω
+ ∆ − ∆ = − ∆ − ∆
. (1.15)
С учетом полученного соотношения осевая составляющая силы оп-
ределиться в следующем виде:
(
)
(
)
aa
rtpprtP
a
2
2
2
1
2
112
ωρωρ
−∆+−∆=
. (1.16)
Аналогично поступим при определении силы, направленной вдоль
оси решетки. Количество движения в сечениях 1–1 и 2–2 равны:
Ua
rt
111
ω
ρ
ω
∆
и
Ua
rt
212
ω
ρ
ω
∆
. (1.17)
Уравнение количества движения можно представить в виде:
(
)
2 2 2 1 1 1
1
a U a U
U
P с rt rt
ω ρ ω ω ρ ω
= − ∆ − ∆
. (1.18)
В этом случае сила равна:
(
)
U
a
Ua
rtP
U 2
2
2111
ωωρωωρ
−∆=
. (1.19)
Из полученных соотношений (1.18) и (1.19) также следует, что за-
висимость сил, действующих на лопатку определяется разностью отно-
сительных скоростей и расстояния точки приложения силы от оси вра-
щения. Это приводит к необходимости сложного профилирования рабо-
чих лопаток компрессора под различными углами наклона.
Вращающий момент колеса определяется из уравнения
(
)
UU
crcrGM
2211
−
=
, (1.20)
где r
1
и r
2
– расстояние от оси вращения до вершины лопатки перед
решеткой и за ней соответственно;
G – массовый расход воздуха.
Профилирование проточной части по комбинированным законам:
• проточная часть компрессора выполнена по закону d
ср
= const d
н
и
d
вт
– переменные величины;
• проточная часть с одновременным уменьшением d
н
и d
вт
;
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- …
- следующая ›
- последняя »
