ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
11
Рис. 5
9. Методика обработки результатов измерений
Экспериментальные ВАХ запираемого ТЭПа не имеют начального горизонталь-
ного участка характеристики, предсказываемого теорией [см. соотношение (1.9)]. Это
обстоятельство связано с тем, что запирающее напряжение U, приложенное между
электродами лампы складывается из напряжения, подаваемого от вольтметра Uv и на-
пряжения смещения, которое совпадает с ε
т
, включенного сонаправлено с ЭДС БСН:
U
U
K
v
T
=+ε . (1.19)
В (1.19) учтено, что для развязки внутреннего сопротивления вакуумного ТЭПа и вы-
ходных сопротивлений БСН применен делитель напряжения, собранный на сопротив-
лениях R
1
, R
2
, R
3
(см. рис.2). Его коэффициент преобразования по напряжению изменя-
ется от установки к установке, но находится в пределах К=4,75
±0,05.
Как показывают измерения, внутреннее сопротивление источника тока в рабо-
чем диапазоне изменения U остается малым по сравнению с сопротивлением внешней
цепи, на которую нагружен ТЭП. Это позволяет считать значение
ε
т
неизменным в
(1.19). Его значение можно оценить по наиболее вероятной скорости
m
kT q
T
υ
ν
ε
2
2
2
==/
. (1.20)
Из соотношения (1.20) следует, что в принятом приближении величина термоэдс
ТЭПа напрямую зависит от температуры катода и параметра распределения ν (это
свойство оказывается важнейшим для вакуумных ТЭП)
ε
ν
ν
T
kT q U=
=
/( )
*
/22
. (1.21)
Существование термоэдс ε
т
приводит к тому, что начало экспериментальной
ВАХ попадает в точку перегиба. В связи с этим ток перегиба J (1.14) оказывается наи-
большим экспериментальным значением тока при нулевом напряжении вольтметра и
становится масштабом тока системы J
*
:
JeJ
0
2
5=
*
/
. (1.22)
I
Uv , B
График зависимости I (Uv)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- …
- следующая ›
- последняя »
