Измерение неизотропной неравновесной функции распределения носителей тока в запираемом термоэлектронном преобразователе. Сапогин В.Г. - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТТИ ЮФУ | Таганрог

Составители: 

Рубрика: 

12
Эта экспериментальная особенность приводит к следующему алгоритму расчета
основных параметров спадающего участка неравновесной функции распределения но-
сителей тока для конечных приращений тока и напряжения ВАХ -
dJ J⇒∆
,
U
d
U
∆⇒ :
• по заданному значению температуры T газа термоэлектронов определяем мас-
штаб напряжения
UkTq
*
/
=
; (1.23)
• для ν=4 по соотношению (1.21) вычисляем термоэдс ε
т
ТЭПа;
• значение наибольшего тока экспериментальной вольтамперной характеристики
принимаем за масштаб тока J
*
;
• исключая τ из формул (1.16) и (1.10) с учетом (1.22) рассчитываем теоретиче-
ское предсказание крутизны ВАХ в точке перегиба
tg
J
U
J
KU
T
v
α= =−
∆
∆
04,
*
*
; (1.24)
• находим экспериментальное значение. Оно следует из вычисления тангенса уг-
ла наклона ВАХ по таблицам №1-3 (точки 1,2):
tg
J
U
JJ
UU
vv v
α= =
−
−
∆
∆
21
21
; (1.25)
• из соотношения (1.22) находим теоретическое значение максимального тока в
системе J
0
, которое реализуется при полной компенсации ε
т
внешним напряже-
нием;
• по J
0
определяем значение концентрации носителей тока неравновесной ком-
поненты
n
J
qS
m
kT
0
0
3
82
=
π
; (1.26)
• вычисляем значение линейной плотности заряда
τ
=
qn S
0
; (1.27)
• среднюю скорость движения зарядов, пересекающих поверхность анода, оце-
ним из соотношения
<>= = =υ
τ
j
qn
J
qn S
J
0
0
0
0
0
; (1.28)
• из (1.17) определяем коэффициент пропорциональности
GKG
KmkT
q
1
2
==
τ
(1.29)
для экспериментальной функции распределения, представленной в безразмерном
виде
FG
J
U
x
v
41
υ
υ
=− ⋅
∆
∆
; (1.30)
• полученные значения заносим в таблицу №5;

Страницы