ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
4
чего в одних местах возникают максимумы, а других – минимумы
интенсивности.
Когерентные световые волны можно получить, разделив (с помощью
отражений или преломлений) волну, излучаемую одним источником, на две
части. Если заставить эти две волны пройти разные оптические пути, а потом
наложить их друг на друга, наблюдается интерференция.
Пусть разделение на две когерентные волны происходит в точке
О (рис.
2.1). До точки
Р первая волна, проходит в среде с показателем преломления n
1
путь
S
1
, вторая волна проходит в среде с показателем преломления n
2
путь S
2
.
Если в точке
О фаза колебания равна
ω
t, то первая волна возбудит в точке Р
колебание
111
St(cosA
υ
ω
−
, а вторая волна – колебание
)St(cosA
222
υ
ω
−
,
[
υ
1
=с
⁄
n
1
и
υ
2
=с
⁄
n
2
– фазовые скорости волн (с – скорость света, а n –
абсолютный показатель преломления)], следовательно, разность фаз колебаний,
возбуждаемых волнами в точке
Р, будет равна
()
1122
12
SnSn
c
SS
−=
−=
12
ω
υυ
ωδ
. (2.4)
Рис.2.1.
Заменив
ω/
с через 2
πν/
с=2
π/λ
0
(
λ
0
– длина волны в вакууме), выражению
для разности фаз можно придать вид
∆
λ
π
δ
0
2
=
, (2.5)
где
∆
=n
2
S
2
-n
1
S
1
=L
2
-L
1
(2.6)
есть величина, равная разности оптических длин проходимых волнами путей и
называемая оптической разностью хода.
Из формулы (2.5) видно, что если оптическая разность хода равна целому
числу длин волн в вакууме
∆
=
±
m
λ
0
(m=0,1,2,…), (2.7)
то разность фаз
δ
оказывается кратной 2
π
и колебания, возбуждаемые в точке
Р обеими волнами, будут происходить с одинаковой фазой. Таким образом (2.7)
есть условие интерференционного максимума.
Если
∆
равна полуцелому числу длин волн в вакууме
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 2
- 3
- 4
- 5
- 6
- …
- следующая ›
- последняя »
