ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
5
∆
=
±
(m+1
/
2)
λ
0
(m=0,1,2,…), (2.8)
то
δ
=
±
(2m+1)
π
, так что колебания в точке Р находятся в противофазе.
Следовательно, (2.8) есть условие интерференционного минимума.
Рассмотрим две цилиндрические когерентные световые волны, исходящие
из источников
S
1
и S
2
, имеющих вид параллельных тонких светящихся нитей
либо узких щелей (рис. 2.2). Область, в которой эти волны перекрываются,
называются полем интерференции. Во всей этой области наблюдается
чередование мест с максимальной и минимальной интенсивностью света. Если
в поле интерференции внести экран, то на нём будет видна интерференционная
картина, которая имеет вид чередующихся светлых и тёмных полос. Вычислим
ширину этих полос в предположении, что экран параллелен плоскости,
проходящей через источники
S
1
и S
2
. Положение точки на экране будем
характеризовать координатой
x, отсчитываемой в направлении,
перпендикулярном к линиям
S
1
и S
2
. Начало отсчёта выберем в точке О,
относительно которой
S
1
и S
2
расположены симметрично. Источники будем
считать колеблющимися в одинаковой фазе. Из рис. 2.2 видно, что
Рис. 2.2
.
2
d
xl S,
2
d
xlS
2
22
2
2
22
1
++=
−+=
Следовательно,
(
)
(
)
.xd2SSSSSS
1212
2
1
2
2
=−+=−
Для получения различимой интерференционной картины расстояние
между источниками
d должно быть значительно меньше расстояния до экрана l.
Расстояние
x, в пределах которого образуются интерференционные полосы,
также бывает значительно меньше
l. При этих условиях можно положить
S
2
+S
1
≈
2l. Тогда S
2
– S
1
= xd/l. Умножив S
2
- S
1
на показатель преломления среды
n, получим оптическую разность хода
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »
