Составители:
Рубрика:
35
na s
Mcmc cmc
31> , (8.10)
ν
n M cmc M cmc cmc cmc cmc M
nx na s a sn
12
12
1
227 2 3 3<+−
−
c
h
c
h
c
h
ej
. (8.11)
Наряду с ограничением на размер ядра сверху, налагаемым усло-
вием (8.11), имеется также ограничения на размер снизу. Одно из них
обусловлено требованием разбавленности раствора мицелл:
x
M0
1<< .
Согласно (8.9) это требование сводится к
ν
n M cmc c mc cmc cmc M
na s a s n
12
12
1
227 2 3 3>> + −
−
c
h
c
h
ej
. (8.12)
Условия (8.12), однако, недостаточно для того, чтобы радиус капли в
области полного растворения ядра можно было считать пропорцио-
нальным
ν
13
, что предполагалось в (8.5) и (8.8). Для этого нужно,
чтобы выполнялось сильное неравенство
νν
n 0
1<< , которое, как яс-
но из (8.7), сводится к
ν
nMcmccmc
na s
12
32
127 2 3>> +
chc h
. (8.13)
§9.ДОСТАТОЧНОЕ УСЛОВИЕ ПРИМЕНИМОСТИ ТЕОРИИ ПРИ
ПОЛНОМ РАСТВОРЕНИИ ЯДРА В КАПЛЕ
Сформулируем, следуя [17,18], достаточное условие применимо-
сти рассмотренных в предыдущих параграфах соотношений при пол-
ном растворении ядра в капле. Рассмотрим случай однокомпонентного
ядра, которое способно растворяться в конденсирующейся из пара
жидкости, но имеет конечную растворимость. Независимо от того,
какой режим обмена веществом (свободномолекулярный, диффузион-
ный или промежуточный) осуществляется между каплей и паром, для
скорости
&
ν
изменения во времени числа молекул конденсата в капле
справедливо
&
ν
>
<
0
при bb
ν
>
<
. Пусть b
th
есть пороговое значение хи-
мического потенциала пара при полном растворении ядер в каплях.
Чтобы это значение гарантировало при всех значениях химического
потенциала пара
bb
th
> соблюдение неравенства
&
ν>0
также и при
неполном растворении ядра, нужно, чтобы при всех значениях
ν
, при
которых ядро в капле растворено не полностью, было
bb
thν
< . (9.1)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- …
- следующая ›
- последняя »
