Составители:
Рубрика:
40
Имея в виду прежде все-
го водные растворы, будем
использовать для расклини-
вающего давления пленки
раствора экспоненциальную
аппроксимацию по толщине
пленки
hRR
n
=−′[12]. Ни-
же убедимся, что в важном
для теории интервале изме-
нения радиуса капли
R бу-
дет соблюдаться неравенство
R
h>> (10.6)
– пленку раствора можно
считать плоской. Экспонен-
циальная аппроксимация
расклинивающего давления
имеет тогда вид
Π= −Khlexp
ch
, (10.7)
где параметры
K и l можно рассматривать как эмпирические.
Качественная зависимость от
R химического потенциала кон-
денсата в капле
b
R
и вкладов в него от осмотического, капиллярного и
расклинивающего давлений изображена на рис.11соответственно
сплошной линией и пунктирными линиями 1, 2 и 3. Точкаизломана
сплошной линии и на пунктирной линии 1 разделяет области неполно-
го и полного растворения ядра в капле (в области полного растворения
ядра вклад в
b
R
от расклинивающего давления отсутствует). Какой из
двух изображенных условно на рис.11максимумов химического по-
тенциала конденсата
b
R
окажется в действительности наибольшим, и
составляет предмет обсуждения в этом разделе.
Раскрывая уравнение
∂∂bR
R
RR
ch
=
=
0
0 (10.8)
на положение максимума химического потенциала на оси переменной
на оси
R сучетом(10.5), (10.3), (10.4) и (10.7), находим
Рис.11. Зависимость от радиуса капли
R для химического потенциала конденса-
та
b
R
(сплошная линия) ивкладоввнего
от осмотического давления (кривая 1),
капиллярного давления (кривая 2) ирас-
клинивающего давления (кривая 3).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
