Составители:
Рубрика:
5
νν
0
32
92=
n
a
ch
, (1.4)
достигается максимум b
ν
как функции
ν
, равный
ba
ν
ν
ch
max
= 49
0
13
. (1.5)
Даже при относительно малых значениях
ν
, при которых раствор
в капле может быть не разбавленным, а соотношение (1.2) может не
соблюдаться, химический потенциал должен все же монотонно убы-
вать с уменьшением
ν
вследствие термодинамической устойчивости
раствора. Поэтому найденный максимум у
b
ν
единствен в области
полного растворения ядра в капле.
Обозначим через
b химический потенциал пара. Как и b
ν
, выра-
жаем
b в единицах kT
B
и отсчитываем от значения, соответствующе-
го равновесию пара с конденсирующейся жидкостью при плоской по-
верхности их соприкосновения. Приравновесиикаплиипарадолжно
соблюдаться равенство
bb=
ν
. Согласно (1.2) и (1.5) это равенство
может иметь место только при
bb<
ν
ch
max
. При 0 <<bb
ν
ch
max
уравне-
ние
bb=
ν
имеет два корня ν
e
и ν
c
:
bbbb
ec
νν
ch ch
==, . (1.6)
Так как справедливо общее термодинамическое соотношение
∂∂ν= −Fbb
ν
, (1.7)
связывающее выраженную в единицах
kT
B
работу F образования
капли с разностью химических потенциалов молекулы конденсата в
капле и паре, то корни
ν
e
и ν
c
являются точками экстремумов работы
F , а именно, при νν=
e
достигается минимум, апри νν=
c
– макси-
мум работы образования капли. Поэтому корни ν
e
и ν
c
отвечают ка-
плям, находящимся в устойчивом и соответственно в неустойчивом
равновесии с паром. В дальнейшем будем называть для краткости эти
капли соответственно устойчивой и критической.
С ростом химического потенциала пара
b корни ν
e
и ν
c
сбли-
жаются и при
bb=
ν
ch
max
сливаются в точке ν
0
. Так как разность мак-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »
