Составители:
Рубрика:
6
симума и минимума работы образования капли задает высоту ∆
F
ак-
тивационного барьера нуклеации (энергию активации нуклеации):
∆FF F b bd
ce
e
c
=−= −
z
ν
ν
ν
ν
ch
, (1.8)
то при
bb=
ν
ch
max
достигается порог безбарьерной нуклеации. Соот-
ветственно максимум
b
ν
ch
max
химического потенциала конденсата
определяет пороговое значение
b
th
химического потенциала пара при
конденсации на растворимых ядрах. При bb
th
≥ процесс нуклеации не
требует энергии активации, т.е. каждое ядро сразу становится центром
устойчиво растущей капли. Из (1.5) сучетом(1.4) имеем
ba
th n
= 22 27
32
12
ch
ν , (1.9)
что выражает
b
th
непосредственно через число молекул или ионов
ядра конденсации.
Согласно (1.4) неравенство (1.1) будет иметь место в окрестности
точки
νν=
0
и правее этой окрестности при выполнении условия
ν
n
13
1>> , (1.10)
которое имеет смысл условия макроскопичности растворимых ядер.
Ввиду (1.10) находим из (1.9)
b
th
<< 1 . Считая пар при предполагае-
мых его малых плотностях идеальным газом, определяя пересыщение
ζ
пара соотношением ζ= −
∞
nn
ch
1, где n – объемная плотность
числа молекул пара,
n
∞
– объемная плотность числа молекул насы-
щенного пара, имеем
b =+ln 1 ζ
ch
. (1.11)
Обозначая пороговое пересыщение пара как
ζ
th
, принимая во внима-
ние (1.11), (1.9) иучитывая, что ввиду (1.10)
ζ
th
<< 1 , получаем
ζν
th n
a= 22 27
32
12
ch
. (1.12)
Соотношение (1.12) называется формулой Кёлера [1].
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
