Физика диэлектриков. Щербаченко Л.А. - 20 стр.

            ризуемости при квазиупругом смещении. Действительно, эта последняя
            была определена как коэффициент пропорциональности между напряжён-
            ностью поля и индуцированным электрическим моментом. В случае поля-
            ризации смещения поляризуемость определяется отношением квадрата за-
            ряда к коэффициенту упругости заряженной частицы. Здесь же дополни-
            тельный момент, образованный перемещением каждой частицы, постоянен
            и не зависит от поля. Поэтому поляризуемость каждого иона обратно про-
                                                           ∆p qδ
            порциональна напряжённости поля: α =             =   , т.е. не является коэффи-
                                                           E   E
            циентом, не зависящим от напряжённости поля.
                  Электрический момент единицы объёма зависит от E только потому,
            что от него зависит число избыточно перебрасывающихся ионов (в первом
            приближении прямо пропорционально).

                               Тепловая ориентационная поляризация

                  Рассмотрим теперь поляризацию ориентации полярных молекул, за-
            висящую от теплового движения. В предыдущем параграфе мы рассмотре-
            ли ориентацию полярных молекул, связанных квазиупругими силами; та-
            кого рода ориентация практически не зависит от теплового движения.
                  Если полярные молекулы не связаны между собой или связь между
            ними невелика, то движение их под действием поля имеет характер более
            или менее свободного вращения. Электрическое поле вызывает некоторую
            ориентацию полярных молекул, которой препятствует тепловое движение.
            Возникает ориентационная поляризация, зависящая от теплового движе-
            ния.
                  Вычисление электрического момента единицы объёма, обуслов-
            ленного этой поляризацией, можно произвести весьма простым способом,
            пользуясь аналогией между тепловой ориентационной и тепловой ионной
            поляризациями.
                  Предположим, что полярные молекулы распределены вполне хао-
            тично: вероятность направления их осей вдоль трёх взаимна перпендику-
            лярных осей одинакова. В случае сильной упругой связи между молекула-
            ми каждая полярная молекула только колеблется вокруг некоторой оси. В
            отличие от этого, свободное вращение полярных молекул в вязкой среде
            можно трактовать в простейшем случае следующим образом. Каждую по-
            лярную молекулу, находящуюся в равновесном положении, можно считать
            расположенной вдоль одной из трёх пространственных координат осей.
            Ввиду слабой связи между молекулами каждая молекула может при своём
            тепловом движении оторваться от своих соседей и перейти в другое равно-
            весное положение. Переход этот осуществляется поворотом на 180°, так
            как вращение молекулы, оторвавшейся от своих соседей, свободно. Ука-
            занный процесс не вносит никакого порядка в распределение молекул, по-
            этому можно считать, что вдоль каждой из пространственных осей в лю-


                                                                                         20

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com