Интерпретация данных каротажа по методу сопротивлений (КС) и бокового электрического зондирования (БЭЗ). Селиванова Т.В. - 5 стр.

      где К= 4π АМ .
      Двухэлектродный зонд АМ носит название идеального (предельного) по-
тенциал-зонда. Расстояние АМ =L называют длиной потенциал-зонда. Пре-
дельный потенциал-зонд очень выгоден при определении ρ мощных пластов
высокого сопротивления, однако в связи с MN → ∞ применение его ограничено
трудностью подавления промышленных и иных электрических помех. Поэтому
на практике чаще пользуются трехэлектродными потенциал-зондами исходя из
того, что равенство ∆ U≅ Uм выполняется во всех случаях, когда        MN ≥
10 АМ .
      Если в противоположность потенциал-зондам MN → 0, то измеренная
разность потенциалов стремится к пределу ∆ U=Е и ρк определяется величиной
градиента потенциала в точке О, расположенной в середине промежутка между
приемными электродами:
                                         Е
                                 ρк =К ,                                (2)
                                         I
      где К= 4π АО 2.
      Зонды с MN → 0 именуют идеальными (предельными) градиент-зондами.
Расстояние АО =L называют длиной градиент-зонда. Осуществить предельные
градиент-зонды еще сложнее, чем предельные потенциал-зонды, из-за конеч-
ных размеров электродов и трудностей измерения малых разностей потенциа-
лов. Поэтому применяют градиент-зонды с конечными MN , удовлетворяющи-
ми условию MN ≤ 0,1 АО .
      При измерениях с одним и тем же зондом характер кривых ρк зависит
от того, как он ориентирован в скважине. Объясняется это тем, что при разной
ориентировке зонда меняются положение электродов относительно неодно-
родностей, структура электрического поля, а следовательно, и параметр ρк.
Поэтому, если электрод А(М) находится выше парных электродов MN (АВ),
зонды называют последовательными, а в противоположном случае (непарный
электрод ниже парных электродов) – обращенными (рис.1, в). Зонды КС обо-
значаются сочетанием (сверху вниз) буквенных индексов электродов с указани-
ем расстояния между ними в метрах. Так, например, однополюсный после-
довательный градиент-зонд с АМ = 2,5 м и MN = 2,5 м обозначается так: А 2,5
М = 0,25 N и т.п.
      Для выяснения характера кривых КС воспользуемся решением задачи о
распределении электрического поля точечного источника тока вблизи границ
раздела сред с разным удельным сопротивлением, полученным в предположе-
нии, что среда является «сплошной», т.е. скважина отсутствует. Этот, хотя и
идеализированный случай, позволяет наиболее наглядно представить законо-
мерности поведения кривых ρк против контактов и пластов и установить пра-
вила интерпретации диаграмм КС.
      Согласно определению, ρк представляет не свойство среды, а параметр
электрического поля, который зависит как от удельного сопротивления ρ, так и
от структуры поля в данной точке.

                                     5