Интерпретация данных каротажа по методу сопротивлений (КС) и бокового электрического зондирования (БЭЗ). Селиванова Т.В. - 7 стр.

учетом точки замера ρ        достигает наибольшего значения на расстоянии от
                        k
                         1
контакта, равном L/2. Предельное значение ρ         → 2ρ1 будет при ρ2 → ∞ , так
                                               k
                                                1
как в этом случае ток полностью отражается контактом и распространяется
только в нижнем полупространстве. Практически ρ ≅ 2ρ1 уже при ρ2/ ρ1
                                                        k
                                                         1
≅100.
     Далее, когда зонд продолжает двигаться вверх, его питающий и прием-
ный электроды разделяются контактом и на кривой ρ K наблюдается площадка,
протяженность которой равна L.
     При входе зонда целиком в верхнюю среду, плотность тока на промежут-
ке М∞ существенно больше ее нормального значения j0 в среде ρ2, однако, ка-
жущееся сопротивление ρ K , даже при ρ2 >> ρ1, вначале намного ниже ρ2. Это
                                                       j
объясняется тем, что средняя величина выражения (        ρМ∞) здесь еще мала, не-
                                                      j0
смотря на повышенное значение плотности тока, поскольку в интервал проме-
жутка М ∞ при расположении приемного электрода М вблизи контакта включе-
на в основном среда ρ1 с относительно низким удельным сопротивлением.
      С удалением зонда вверх от контакта вклад нижней среды в сопротивле-
ние ρМ ∞ и втягивание ею части токов ослабевают, плотность тока стремится к
ее нормальному значению в верхней среде и ρк приближается к величине ρ2,
достигая ее, когда электрод М отойдет на расстояние (3-5) L от плоскости раз-
дела.
      Построение кривой ρ K потенциал-зонда в высокоомных пластах. Рас-
смотрим особенности кривых ρк потенциал–зонда в пластах конечной мощно-
сти, когда на распределение поля источника тока из-за близости расстояний од-
новременно влияют и подошва, и кровля пласта, т.е. не одна, а две границы
раздела.
      При расположении зонда в подстилающих породах на большом удалении
от пласта, последний не искажает поля источника, плотность тока в окрестно-
сти электрода М близка к ее нормальному значению в нижней среде (j = j0) и
ρ =ρ1 (рис. 3).
 k
  1
      Влияние пласта начинает сказываться на расстоянии двух-трех длин зон-
да (L) от его подошвы и приводит к постепенному увеличению плотности тока j
и увеличению кажущегося ρ K по мере приближения зонда к пласту. Отметим,
что максимальное значение ρ     при расположении электрода М на контакте в
                               k
                                1
данном случае может быть ниже, чем при исследовании пласта бесконечной
мощности, в связи с включением в промежуток М∞ верхней среды низкого со-


                                       7