Интерпретация данных каротажа по методу сопротивлений (КС) и бокового электрического зондирования (БЭЗ). Селиванова Т.В. - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

9
При входе электродов зонда в пласт
11
k
ρ
сначала значительно ниже ρ
2
из-за ответвления тока в нижнюю проводящую среду. При дальнейшем про-
движении зонда по пласту экранирующее действие последнего ослабевает, и
K
ρ
достигает максимума в центре пласта. Поскольку при этом в промежуток М
∞
значительный вклад вносит верхняя среда ρ
3
с низким сопротивлением
(рис.3,а), величина j здесь ниже j
0
и
max
11
k
ρ в отличие от пласта неограниченной
мощности меньше ρ
2
(рис.3,
б) Далее вклад среды ρ
3
в ρ
М
∞
возрастает, поэтому
ρ
к
снижается, образуя верхний слой максимума, формирование которого закан-
чивается на расстоянии от кровли пласта, равном
АМ
/2 (L/2). Подъем площад-
ки на верхней границе раздела связан с ослабевающим влиянием нижней, более
проводящей среды.
При выходе зонда из пласта плотность тока в конце площадки завышена,
так как питающий электрод находится на верхнем контакте, отталкивающем
токовые линии. Затем j постепенно падает, поле становится все более однород-
ным и
111
k
ρ , приближается к ρ
3
, уравниваясь с ним на расстоянии (2-3) L.
Особое место при исследованиях с потенциал-зондом занимает случай,
когда h ≤ L (рис.3, в). Он характерен тем, что наблюдавшийся ранее максимум в
центре пласта полностью исчезает и вместо него возникает минимум («кра-
тер»), ограниченный двумя «горбами». Объясняется это тем, что, во-первых, в
пласте высокого сопротивления малой мощности занижена плотность тока из-
за ответвления его в нижнюю проводящую среду, во-вторых, велик вклад в ρ
М
∞
верхней среды с низким сопротивлением из-за невыгодного соотношения объ-
емов сред с сопротивлением ρ
2
и
ρ
3
. Все это приводит к тому, что при h < L
минимум ρ
к
с уменьшением мощности пласта становится все более глубоким.
Потенциал-зонд практически непригоден для выделения маломощных пластов
высокого сопротивления. По данным КС с потенциал-зондом не удается даже
однозначно выделить такие пласты, не говоря уже об оценках их удельного со-
противления.
Более благоприятно применение потенциал-зондов для исследования пла-
стов низкого сопротивления (рис. 4).
Значение ρ
к
в середине пластов конечной мощности здесь выше, чем при
h→ ∞, однако, даже при h < L (см. кривую б) характерная особенность кривых
ρ
к
(минимум против пласта) сохраняется. Связано это с тем, что вклад мало-
мощного проводящего пласта в ρ
М
∞
больше, чем вклад тонкого непроводящего
пласта.
Границы пластов низкого сопротивления относятся к середине наклон-
ных площадок, за исключением случая h<L (кривая б). Длина наклонных пло-
щадок в данном случае сокращается из-за наблюдаемого разделения электродов
не только контактами, но и самим пластом. 
      При входе электродов зонда в пласт ρ         сначала значительно ниже ρ2
                                             k
                                              11
из-за ответвления тока в нижнюю проводящую среду. При дальнейшем про-
движении зонда по пласту экранирующее действие последнего ослабевает, и ρ K
достигает максимума в центре пласта. Поскольку при этом в промежуток М∞
значительный вклад вносит верхняя среда ρ3 с низким сопротивлением
(рис.3,а), величина j здесь ниже j 0 и ρkmax в отличие от пласта неограниченной
                                      11
мощности меньше ρ2 (рис.3, б) Далее вклад среды ρ3 в ρМ∞ возрастает, поэтому
ρк снижается, образуя верхний слой максимума, формирование которого закан-
чивается на расстоянии от кровли пласта, равном АМ /2 (L/2). Подъем площад-
ки на верхней границе раздела связан с ослабевающим влиянием нижней, более
проводящей среды.
      При выходе зонда из пласта плотность тока в конце площадки завышена,
так как питающий электрод находится на верхнем контакте, отталкивающем
токовые линии. Затем j постепенно падает, поле становится все более однород-
ным и ρk , приближается к ρ3, уравниваясь с ним на расстоянии (2-3) L.
        111
      Особое место при исследованиях с потенциал-зондом занимает случай,
когда h ≤ L (рис.3, в). Он характерен тем, что наблюдавшийся ранее максимум в
центре пласта полностью исчезает и вместо него возникает минимум («кра-
тер»), ограниченный двумя «горбами». Объясняется это тем, что, во-первых, в
пласте высокого сопротивления малой мощности занижена плотность тока из-
за ответвления его в нижнюю проводящую среду, во-вторых, велик вклад в ρМ ∞
верхней среды с низким сопротивлением из-за невыгодного соотношения объ-
емов сред с сопротивлением ρ2 и ρ3. Все это приводит к тому, что при h < L
минимум ρк с уменьшением мощности пласта становится все более глубоким.
Потенциал-зонд практически непригоден для выделения маломощных пластов
высокого сопротивления. По данным КС с потенциал-зондом не удается даже
однозначно выделить такие пласты, не говоря уже об оценках их удельного со-
противления.
      Более благоприятно применение потенциал-зондов для исследования пла-
стов низкого сопротивления (рис. 4).
      Значение ρк в середине пластов конечной мощности здесь выше, чем при
h→ ∞, однако, даже при h < L (см. кривую б) характерная особенность кривых
ρк (минимум против пласта) сохраняется. Связано это с тем, что вклад мало-
мощного проводящего пласта в ρ М ∞ больше, чем вклад тонкого непроводящего
пласта.
      Границы пластов низкого сопротивления относятся к середине наклон-
ных площадок, за исключением случая h

Страницы