ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
10
3
2
1
M
A
K
a
б
в
Н,м
Ом м
Рис. 4. Форма кривых ρ
к
потенциал-зонда (ρ
1
= ρ
3
<
ρ
2
):
a)h=4L; б) h<L; в)h=L
Согласно теории
[
]
1210 − , при этом плотность тока и ρ
к
стабильны, что
выражается в появлении площадки теперь уже в центре пласта, протяженность
которой равна L-h (рис.4, в).
Построение кривых КС для градиент-зонда в присутствии контакта.
Когда зонд находится в среде низкого сопротивления ρ
1
, вдали от границы раз-
дела со средой высокого сопротивления (см. рис. 5), j = j
0
и ρ
к
1
=
ρ
1
. Приближе-
ние питающего электрода к контакту вызывает повышение j вследствие экра-
нирования тока верхней средой высокого сопротивления и увеличение ρ
к
1
, ко-
торое достигает максимума при расположении электрода А на контакте. Далее
питающий и приемные электроды разделяются контактом и на кривой ρ
к
воз-
никает площадка с
11
1
−
k
ρ
= const. Точку замера О в градиент-зондах, как уже
говорилось, выбирают в середине отрезка
MN
, поэтому площадка начинается
на расстоянии L =
AO
от контакта. Протяженность ее равна длине зонда L.
Момент пересечения контакта приемными электродами характеризуется
ярко выраженным скачком ρ
к,
который вызван резким изменением величины
ρ
MN
при входе приемных электродов в среду с ρ
2
. Величину кажущегося со-
противления
max
1
k
ρ
в этом максимуме можно оценить как
I
К
ρ
=
21
21
2
ρρ
ρρ
+
и
при ρ
2
→ ∞ ρ
к
II
→ 2ρ
2
, достигая этого асимптотического значения при
ρ
2
/ρ
1
≅
100.
K Ом м
3
2
1
M
A
a б в
Н,м
Рис. 4. Форма кривых ρк потенциал-зонда (ρ1= ρ3 < ρ2):
a)h=4L; б) h
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
