Интерпретация данных каротажа по методу сопротивлений (КС) и бокового электрического зондирования (БЭЗ). Селиванова Т.В. - 12 стр.

      Остановимся на особенностях кривых ρк градиент-зонда в пластах конеч-
ной мощности при одновременном влиянии на электрическое поле источника
тока обеих границ раздела. Соответствующие расчетные кривые для последова-
тельного градиент-зонда приведены на рис. 6. Прежде чем рассматривать, как
выделяются пласты малой мощности при разных соотношениях между h и L,
заметим, что при L< h < 5L кривые ρк градиент-зондов сохраняют все особен-
ности кривых для h → ∞, за исключением наклонов площадок на границе пла-
стов.
      Наибольшие изменения кривых наблюдаются, когда L ≥ h (рис. 6а). Глав-
ные элементы кривых ρк последовательного градиент-зонда при h=1,14L еще
сохраняются: отчетливо видны максимум в подошве пласта, минимум в его
кровле и площадки при разделении питающего и приемных электродов контак-
том, однако последние из-за усиления эффектов экранирования и втягивания
тока становятся даже не наклонными, а изогнутыми, поскольку плотность тока
из-за близости плоскостей раздела изменяется не линейно. На формирование
экстремума, обусловленного самим пластом, уже не хватает места (для этого
остается лишь 1/7 h). Он очень узок и ρк II в нем едва достигает ρ2, в то время,
как в мощном пласте при том же соотношении сопротивлений величина ρ kmax                11


превосходила бы ρ2 более, чем в 1,5 раза.



                                    K, Ом м                                        K , Ом м

  3

                                                3




                                                      e
                                                          f
                                                1
   1
                                                       Н,м
         Н,м
                   а)                                           б)

               Рис.6. Форма кривых последовательного ρк градиент-зонда в пластах
                          высокого сопротивления: а) h/L=1,14; б) h/L=1



      Самыми невыгодными для градиент-зондов являются пласты высокого
сопротивления с h=L (рис. 6б). Основной максимум при h/L=1 полностью исче-
зает и вместо него остается лишь подъем ρк I − II в данном случае от 2ρ1 до 3ρ1,
который должен зависеть не только от ρ2/ρ1, но и от соотношения между h и L.
В целом из-за нивелирования кривых ρк пласт с большим ρ при h=L выделяется



                                           12