Дефекты структуры и физические свойства кристаллов. Семенова Г.В - 31 стр.

энергетическая равноправность этих подзон нарушается: электроны с од-
ним направлением спина уменьшают свою энергию, а другие увеличивают.
Иначе говоря, одна подзона смещается по энергии относительно другой, и
одинаковое заполнение этих энергетических полос уже не соответствует
минимуму энергии системы. Система приходит в намагниченное состоя-
ние за счет перехода части электронов в подзону с меньшей энергией. Та-
ким образом, при наложении поля число электронов с различным направ-
лением спина будет разным. Возникает т.н. парамагнетизм Паули, благо-
даря которому диамагнетизм металлов несколько меньше, чем их ионов.
        Диэлектрики. Магнитная восприимчивость многих диамагнитных
диэлектриков (например, соли щелочных металлов, органические соедине-
ния, инертные газы при низкой температуре) определяется как сумма
        χа = χd + χp,
где χd – «решеточная» составляющая, обусловленная прецессией элек-
тронных орбит в магнитном поле и определяемая как аддитивная сумма
ионов, составляющих остов; χp – парамагнитный поляризационный член,
характеризующий деформацию электронных облаков (парамагнетизм Ван-
Флека). Электронные оболочки атомов в кристалле благодаря электроста-
тическому взаимодействию испытывают взаимную деформацию, которая
носит анизотропный характер и нарушает симметрию кристалла. Это и
приводит к появлению неаддитивной составляющей χp магнитной воспри-
имчивости кристалла с преимущественно ионной связью.
        Существуют диэлектрические материалы, проявляющие парамаг-
нитные свойства. К ним относятся соли переходных металлов (триады же-
леза, семейства платиновых), соединения редкоземельных элементов.
В этих кристаллах орбитальный магнетизм отсутствует («заморожен»
межатомными силами), а весь магнетизм обусловлен электронными спи-
нами.


                                  31