Дефекты структуры и физические свойства кристаллов. Семенова Г.В - 29 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

Закон, выражающий зависимость суммарного магнитного момента
от величины внешнего магнитного поля, известен как закон Ланжевена:
I = N μ cth (μH/kT) – kT/μH,
где N – число магнитных диполей; μ − магнитный момент атома.
Для малых полей μH << kT изменение магнитного момента с напря-
женностью поля происходит практически линейно, а магнитная восприим-
чивость – постоянная. Таким образом, в соответствии с т.н. законом Кюри:
I / H = χ = С / T,
где С – постоянная Кюри. Если будут приложены поля высокой напряжен-
ности, достигается насыщение (рис. 7).
Рис. 7. Зависимость намагниченности парамагнетика
от напряженности: 1 – закон Ланжевена; 2 – закон Кюри
Часто лучшее согласие с экспериментом дает закон Кюри–Вейсса:
χ = С / (T + θ ), где θ – постоянная Вейсса.
С ростом температуры величина χ убывает (рис. 8).
29
      Закон, выражающий зависимость суммарного магнитного момента
от величины внешнего магнитного поля, известен как закон Ланжевена:
      I = N μ cth (μH/kT) – kT/μH,
где N – число магнитных диполей; μ − магнитный момент атома.
      Для малых полей μH << kT изменение магнитного момента с напря-
женностью поля происходит практически линейно, а магнитная восприим-
чивость – постоянная. Таким образом, в соответствии с т.н. законом Кюри:
      I / H = χ = С / T,
где С – постоянная Кюри. Если будут приложены поля высокой напряжен-
ности, достигается насыщение (рис. 7).




         Рис. 7. Зависимость намагниченности парамагнетика
        от напряженности: 1 – закон Ланжевена; 2 – закон Кюри

Часто лучшее согласие с экспериментом дает закон Кюри–Вейсса:
χ = С / (T + θ ), где θ – постоянная Вейсса.
    С ростом температуры величина χ убывает (рис. 8).




                                     29

Страницы