Дефекты структуры и физические свойства кристаллов. Семенова Г.В - 27 стр.

а способность менять индукцию – магнитной проницаемостью μ :
           B = μ0 μ H.
     Обе характеристики связаны друг с другом: μ = χ + 1.
     Различные виды магнитных материалов различаются значениями μ и
χ, их зависимостью от температуры и напряженности внешнего магнитно-
го поля.
     Малые отрицательные значения χ < 0, μ < 1 характерны для диамаг-
нетиков. Для них добавочная напряженность направлена против внешнего
поля, а магнитная восприимчивость не зависит ни от температуры, ни от
напряженности внешнего поля Н. Рассмотрим влияние магнитного поля на
движение электрона в атоме. Допустим, электрон движется в атоме по кру-
говой орбите, плоскость которой перпендикулярна вектору внешнего маг-
нитного поля. В отсутствие поля на него действует электрическое притя-
жение ядра – центростремительная сила fe = mω02 r, обеспечивающая угло-
вую скорость движения ω0. В магнитном поле помимо этого действует си-
ла Лоренца, направленная противоположно, под действием которой ско-
рость электрона изменяется. Соответственно этому изменяется и центрост-
ремительная сила: f′e = fe – (e/c) ωrH. Таким образом, частота обращения
электрона меняется.
     В общем случае, когда поле Н не перпендикулярно к плоскости ор-
биты, действие поля состоит в возбуждении прецессии орбиты, при этом
вектор орбитального магнитного момента описывает конус вокруг направ-
ления вектора Н (рис. 6). Прецессия орбиты приводит к дополнительному
движению электрона вокруг поля, налагающемуся на его орбитальное
движение. Таким образом, даже если до включения поля атом не обладал
магнитным моментом, из-за прецессии электронной орбиты он приобрета-
ет магнитный момент, направленный против поля. Этот индуцированный
полем магнитный момент и обусловливает диамагнетизм. Необходимо

                                   27