Составители:
Рубрика:
14
которое понадобится при построении графика плотности вероятности.
Плотность вероятности для U можно найти путем дифференцирования
по U интегрального закона распределения:
pU
dW U U
dU
i
()
()
=
≤
(5)
В условиях табличного задания функции W(U
≤
U
i
) неизбежен пере-
ход от дифференциалов к конечным приращениям:
p
WU U
U
i
i
=
≤∆
∆
()
(6)
Как видно из рис.4а, значения
∆
W
i
есть не что иное, как вычисленные
ранее разности в строке Д, а
∆
Ui =
∆
U(i-(i-1)) =
∆
U, т.е. разность напряже-
ний, соответствующих двум соседним порогам i и i-1 . В силу линейности по-
рогов шаг
∆
U между ними постоянен, и в этих условиях формулу 6 можно за-
писать в виде
p(U
i
)
≅
∆
W(U
≤
U
i
).
Это и будет искомая плотность вероятности напряжения. Графически
она показана на рис.4б. Видно, что очень малые и очень большие U маловеро-
ятны. Найдите по графику наиболее вероятные значения U
вер
.
Вычислите среднее значение U
ср
по формуле:
U=
ср
9
ср
UpU
i
ipi i
ii
ii
() ()
==
∑∑
≈=
11
9
1
(7)
и отметьте его на графике. Вычислите среднеквадратическое отклонение U от
U
ср
(т.е. i от i
ср
) по формуле
σ
i
с
i
ii
=−
=
∑
()
р
2
1
9
p(i) (8)
Если мы хотим найти интегральное распределение площади p(S
э
), то
необходимо учесть, что ЭПР пропорциональна мощности принятого сигнала
и, следовательно, квадрату напряжения (в нашем случае U
i
). Переход от ар-
гумента i к аргументу S
э
в силу дискретных значений i удобнее выполнять не
аналитически, а графически. Показанная на рис.4б ось i преобразуется в ось S
э
(рис.4в), которая оказывается линейной. Перерисовывая ее в линейном мас-
штабе (рис.4г) и откладывая ординаты рис.4б на соответствующих абсциссах
S
э
, мы получаем график p(S
э
).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- …
- следующая ›
- последняя »
