Электротехника и электроника. Сергашова Н.А - 11 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СамГУПС | Самара

Составители: 

Рубрика: 

11
;
Ф
0
11
dt
d
We −=
dt
d
We
0
22
Ф
−= .
Меньшая часть магнитного потока замыкается по воздуху вокруг пер-
вичной обмотки и называется потоком рассеивания первичной обмотки Ф
s1
.
Он определяется из соотношения:
м
10
1
Ф
R
Wi
s
′
= , где
м
R
′
- магнитное сопротивле-
ние потоку рассеяния. Сцепляясь с витками W
1
первичной обмотки, магнит-
ный поток рассеяния наводит в них ЭДС, мгновенное значение которой рав-
но:
.
Ф
1
11
dt
d
We
S
S
−= (4)
Положим, что основной поток Ф
0
, поток рассеяния Ф
s1
и общий поток
Ф=Ф
0
+ Ф
s1
являются синусоидальными функциями времени (к первичной
обмотке подведено синусоидальное напряжение), т. е.:
Ф
0
= Ф
m0
sinωt ; Ф
s1
= Ф
ms1
sinωt, (5)
где Ф
m0
, Ф
ms1
- амплитудные значения потоков.
Тогда из формулы (2) для ЭДС е
1
запишем:
tW
d
t
td
W
d
t
d
We
m
m
cosωФω
sinωФФ
01
0
1
0
11
−=−=−= . (6)
Так как
f
π
2ω
=
, а
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−−=
2
ωsincosω
π
tt , то выражение (6) примет вид:
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=
2
ωsinФ2
011
π
π
tfWe
m
. (7)
Выражения для
2
e и
1s
e после аналогичных преобразований запишутся
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=
2
ωsinФ2
022
π
π
tfWe
m
; (8)
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=
2
ωsinФ2
111
π
π
tfWe
mss
. (9)
Сравнив фазы магнитных потоков Ф
0
, Ф
s1
и наведенных ЭДС, можно
сделать вывод, что наведенные ЭДС отстают от магнитных потоков на π/2.
Учитывая, что действующие значения наведенных ЭДС в
2
раз мень-
ше амплитудных, получим выражения для действующих значений наведен-
ных ЭДС:

Страницы