Методы и алгоритмы решения задач в моделях оптических покрытий. Севастьянов Л.А - 72 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

72
однородными полубесконечными средами. Выведем выражения для
амплитуд и интенсивностей отраженной и прошедшей волн.
Пусть
, и TAR
обозначают, как и раньше, амплитуды (возможно,
комплексные) векторов напряженности электрического поля для волн ТЕ-
типа (и векторов напряженности магнитного поля для волн ТМ-типа)
падающей, отраженной и преломленной волн. Далее пусть
11
, и ,
ii
— диэлектрические и магнитные проницаемости первой и последней сред,
а
1
и
i
— углы между нормалями к падающей и прошедшей волнам и
направлением оси
z
(направлением стратификации).
Граничные условия, приведенные в пункте 1.2, требуют, чтобы
тангенциальные компоненты векторов
и HE
были непрерывны на
каждой из двух поверхностей раздела слоистой среды. Вместе с
соотношением
/H s E
, это приводит к следующим соотношениям
для волны
TE
-типа:
01
0 1 1
, ,
, ,
i
U A R U z T
V p A R V z pT
(4.52)
где
1 1 1 1
/ cos , / cos .
i i i i
pp
(4.53)
Четыре величины
, определяемые равенствами (4.52),
связаны основным соотношением (4.39); следовательно,
11 12 1 21 22
, ,
ii
A R m m p T p A R m m p T
(4.54)
где
ij
m
— элементы характеристической матрицы седы при
1
zz
.
Из (4.54) мы найдем коэффициенты отражения и пропускания пленки
11 12 1 21 22
11 12 1 21 22
,
ii
ii
m m p p m m p
R
r
A m m p p m m p
(4.55)
1
11 12 1 21 22
2
.
ii
Tp
t
A m m p p m m p
(4.56)

Страницы