ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
75
несегнетоэлектрической (т.е. не имеющей спонтанной поляризации)
анизотропной среде.
В дальнейшем под термином электромагнитные волны будем
понимать только плоские монохроматические волны, зависимость полевых
векторов которых от пространственных координат
r
и времени t
определяется формулами:
0
0
0
0
( , ) exp[ ( )]
( , ) exp[ ( )]
( , ) exp[ ( )]
( , ) exp[ ( )] ,
E r t E i t k r
H r t H i t k r
D r t D i t k r
B r t B i t k r
(5.6)
где - круговая частота,
kr
- скалярное произведение волнового вектора
и радиус-вектора точки наблюдения.
Поскольку мы ограничили класс электромагнитных волн только
плоскими монохроматическими волнами, мы можем подставить
выражения для полевых векторов в уравнения Максвелла. Нетрудно
заметить, что действия на экспоненциальные векторные функции вида
(5.6) операторов
, ,
t
rot div
сводятся к векторному и скалярному
умножению на
ik
и умножению на
i
соответственно. Таким образом
уравнения (5.3) – (5.5) приобретают вид:
00
, k H k D k E k B
(5.7)
0 , 0k D k B
(5.8)
где через
0
k
c
мы обозначили волновое число вакуума.
Из уравнений (5.8) видно, что в анизотропной среде поперечными
векторами электромагнитной волны являются только векторы индукции
D
и
B
, которые лежат в плоскости волнового фронта. Вспомним, что в
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 73
- 74
- 75
- 76
- 77
- …
- следующая ›
- последняя »
