ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
76
изотропных средах поперечными векторами были также и векторы
напряженностей. Кроме того, из уравнений (5.7) и (5.8) видно, что, по-
прежнему, векторы напряженностей и векторы индукции попарно
ортогональны друг другу, но отсутствует коллинеарность между
напряженностями и индукциями полей (см. (5.1) и (5.2)).
В изотропной среде направление фазовой скорости электромагнитной
волны и направление переноса энергии этой волной совпадали.
Направление фазовой скорости волны в анизотропной среде мы уже
определили; это направление задается волновым вектором. Определим
теперь направление переноса энергии электромагнитной волны в
анизотропной среде, которое, в общем случае, задается вектором
плотности потока энергии (или вектором Умова-Пойнтинга):
4
c
P E H
(5.9)
По аналогии с (5.8) можно записать:
0 , 0P E P H
(5.10)
Так как векторы
D
и
E
не коллинеарны, так же, впрочем, как
B
и
H
,
то и направление фазовой скорости электромагнитной волны в
анизотропной среде не совпадает с направлением потока энергии.
Следовательно, для полного описания процесса распространения
электромагнитных волн в анизотропной среде (в отличие от среды
изотропной) необходимо учитывать этот факт.
На практике, за редким исключением, мы имеем дело с
немагнитными, оптически прозрачными средами. Это означает, что тензор
магнитной восприимчивости можно считать единичным
ˆ
1
ij
. В этом
случае вектор индукции магнитного поля волны
B
в наших выкладках мы
можем заменить вектором напряженности
H
. Взаимная ориентация всех
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 74
- 75
- 76
- 77
- 78
- …
- следующая ›
- последняя »
