ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
78
Это векторное уравнение мы будем называть волновым уравнением
для плоских электромагнитных волн в анизотропной среде. Раскрывая
двойное векторное произведение, получим:
22
0
ˆ
0k k E k E k E
.
Поскольку в анизотропной среде, как это было показано выше,
векторы
k
и
E
не ортогональны (в отличие от изотропных сред), то
скалярное произведение уже нельзя полагать равным нулю. Для
дальнейшего анализа полученное нами уравнение удобнее представить в
виде однородной системы трех линейных уравнений относительно
проекций волнового вектора и вектора напряженности электрического
поля волны на оси координат. В матричной форме эта система уравнений
будет иметь вид:
22
11 12 13
22
12 22 23
22
13 23 33
0
x
y
z
K
E
KE
E
K
(5.12)
где
0 0 0
, ,
y
zx
k
kk
k k k
нормированные на волновое число вакуума
проекции волнового вектора и
2 2 2 2
K
.
Здесь также учтена симметрия тензора диэлектрической
проницаемости анизотропной среды.
Как известно, система уравнений (5.12) будет иметь нетривиальное
решение, если еѐ определитель будет равен нулю
22
11 12 13
22
12 22 23
22
13 23 33
det 0
K
K
K
(5.13)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 76
- 77
- 78
- 79
- 80
- …
- следующая ›
- последняя »
