ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
79
Полученное уравнение (5.13) в дальнейшем мы будем называть
дисперсионным уравнением для плоской электромагнитной волны в
анизотропной среде. Дисперсионным это уравнение названо потому, что
оно определяет зависимость длины волнового вектора волны от еѐ частоты
(напомним, что
0
k
c
). Иногда это уравнение называют уравнением
Френеля.
Как уже отмечалось, тензор диэлектрической проницаемости
анизотропной среды обладает свойством симметрии, т.е.
ij ji
.
Следовательно, мы всегда можем выбрать такую систему координат, в
которой этот тензор будет иметь диагональный вид:
1
2
3
00
ˆ
00
00
.
Такую систему координат назовем кристаллографической системой
координат. В ней дисперсионное уравнение несколько упрощается и
принимает вид:
22
1
22
2
22
3
det 0
K
K
K
.
Раскрывая определитель, получим
2 2 2
2 2 2
2 3 1 3 1 2
2 3 1 3 1 2
1
K K K
(5.14)
Как видно из полученного выражения (5.14), дисперсионное
уравнение описывает некоторую поверхность четвертого порядка в
кристаллографической системе координат, которую описывает конец
волнового вектора, будучи отложенным от начала координат во всех
возможных направлениях. Назовем эту поверхность поверхностью
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 77
- 78
- 79
- 80
- 81
- …
- следующая ›
- последняя »
