Метрология и электрические измерения. Шабалдин Е.Д - 95 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РГППУ | Екатеринбург

Составители: 

Рубрика: 

95
образом, что возникающие электромагнитные моменты взаимно
уравновешиваются (рис. 4.14). Необходимо помнить, что в логомет-
рах противодействующий момент создается не силами упругости, а
электромагнитными силами взаимодействия рабочих элементов.
Рис. 4.14. Схема работы электродинамического логометра:
а − схема включения; б − векторная диаграмма
При работе на переменном токе, согласно принципу действия
электродинамических приборов, вращающие электромагнитные мо-
менты зависят от сдвига фаз между токами в неподвижной катушке и
токами I
1
или I
2
в подвижных катушках:
M
1
= c
1
I
1
I cos
ψ
1
f
1
(
α
),
−
M
2
= c
2
I
2
I cos
ψ
2
f
2
(
α
),
где
ψ
1
и
ψ
2
− фазовые сдвиги между током нагрузки и токами в ка-
тушках; c
1
и c
2
− коэффициенты, определяемые конструктивными па-
раметрами и выбором системы единиц.
Под действием этих моментов подвижная часть поворачивается
до тех пор, пока M
1
=
−
M
2
, тогда
c
1
I
1
I cos
ψ
1
f
1
(
α
) = c
2
I
2
I cos
ψ
2
f
2
(
α
),
или
I
2
cos
ψ
2
/ I
1
cos
ψ
1
= c
1
f
1
(
α
) / c
2
f
2
(
α
) = f
3
(
α
).
Из приведенного уравнения видно, что угол поворота подвиж-
ной части электродинамического логометра определяется отношени-
ем проекций векторов токов в подвижных катушках на вектор тока в
неподвижной катушке. Иными словами, угол поворота подвижных 
образом, что возникающие электромагнитные моменты взаимно
уравновешиваются (рис. 4.14). Необходимо помнить, что в логомет-
рах противодействующий момент создается не силами упругости, а
электромагнитными силами взаимодействия рабочих элементов.




     Рис. 4.14. Схема работы электродинамического логометра:
              а − схема включения; б − векторная диаграмма

      При работе на переменном токе, согласно принципу действия
электродинамических приборов, вращающие электромагнитные мо-
менты зависят от сдвига фаз между токами в неподвижной катушке и
токами I1 или I2 в подвижных катушках:
                           M1 = c1 I1 I cos ψ1 f1 (α),
                          − M2 = c2 I2 I cos ψ2 f2 (α),
где ψ1 и ψ2 − фазовые сдвиги между током нагрузки и токами в ка-
тушках; c1 и c2 − коэффициенты, определяемые конструктивными па-
раметрами и выбором системы единиц.
      Под действием этих моментов подвижная часть поворачивается
до тех пор, пока M1 = − M2 , тогда
                  c1 I1 I cos ψ1 f1(α) = c2 I2 I cos ψ2 f2(α),
или
              I2 cos ψ2 / I1 cos ψ1 = c1 f1(α) / c2 f2(α) = f3(α).
      Из приведенного уравнения видно, что угол поворота подвиж-
ной части электродинамического логометра определяется отношени-
ем проекций векторов токов в подвижных катушках на вектор тока в
неподвижной катушке. Иными словами, угол поворота подвижных

                                   95

Страницы