ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Нулевая линия тока (ψ = 0) для этого течения представляется двумя кривыми. Одна из
них окружность x
2
+ y
2
= a
2
радиуса a с центром в начале координат; другая – ось Ox (y = 0).
Скорость V
*
в произвольной точке потока (83) равна
2
2
1
z
a
u
dz
dw
V
.
Отсюда распределение скоростей по контуру окружности z = ae
iε
определяется формулой
sin2uV
, (84)
где ε – полярный угол между радиусом окружности и осью Ox.
В точках A (ε = π) и B (ε = 0) скорости равны нулю. Эти точки, как уже отмечалось в п. 2,
называются критическими точками потока. При направлении движения, указанном на рис. 11,
точка A называется передней критической точкой, точка B – задней. В точках C и D миделевого
сечения цилиндра (ε = ±π/2) скорость на поверхности цилиндра принимает максимальное
значение, равное
uV 2
max
,
т. е. удвоенной скорости набегающего потока.
Распределение давления в потоке и, в частности, по контуру цилиндра может быть
представлено в форме коэффициента давления
2
2
1
u
pp
c
p
. (85)
Через p
∞
обозначено давление в набегающем потоке. Применяя теорему Бернулли в форме (55),
где отброшен член с потенциалом массовых сил, как несущественный в задачах МЖГ, и при
вычислении функции давления (54) учтено постоянство плотности для несжимаемых
жидкостей и газов, и определяя константу как
2
2
1
up
, найдем в рассматриваемом случае
2
2
2
sin411
u
V
c
p
. (86)
Полученное распределение давления по контуру окружности (рис. 12), как это прямо
следует из симметрии обтекания по отношению к осям Ox и Oy, результирующей силы не дает,
что составляет суть парадокса Даламбера.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
