ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис. 14 Картина распределения давления при циркуляционном обтекании цилиндра для
Г/(4πau
∞
) = 1/8
Тогда проекция
R
на ось Oy, вычисляемая как
2
0
sin dpadsnpY
ya
,
где ds = adε – элемент дуги контура окружности, после подстановки в выражение Y
a
значения p
по уравнению Бернулли и (90) оказывается равной
ud
a
u
a
Y
a
sin
2
sin2
2
2
2
0
. (91)
Как и в случае бесциркуляционного обтекания цилиндра, при циркуляционном
обтекании сопротивления нет, но возникает поперечная сила. Ее называют подъемной силой.
Выражение (91) для Y
a
является частным случаем общей теоремы Н. Е. Жуковского о
подъемной силе: в плоскопараллельном безвихревом потоке идеальной несжимаемой жидкости
на произвольный контур действует сила, равная произведению плотности жидкости на
величину скорости набегающего потока и величину наложенной циркуляции. Направление этой
силы (рис. 14) определяется поворотом на 90
°
вектора скорости набегающего потока
V
в
сторону противоположную циркуляции. Н. Е. Жуковский своей теоремой впервые установил
вихревую природу подъемной силы. Для определения этой силы Жуковский заменяет
обтекаемый плоский контур некоторым воображаемым жидким контуром, ограниченным
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- …
- следующая ›
- последняя »
