Составители:
Рубрика:
устройств, магнитных интегрирующих элементов и др. Для понимания
основных физических принципов работы таких устройств необходимо
изучить физическую природу магнитных явлений в твердых телах.
Магнетизм - существенно квантовомеханическое свойство, так как чисто
классическая система не может обладать магнитным моментом даже при
наличии внешнего магнитного поля. Всякое тело является
магнетиком,
т.е. способно под действием внешнего магнитного поля приобретать
магнитный момент М (намагничиваться). Отношение этого момента к
объему V тела называется намагниченностью J
m
:
J
m
= M/V (1)
Намагниченность является векторной величиной. В изотропных
магнетиках она направлена параллельно или антипараллельно вектору
напряженности магнитного поля .Н. В однородном магнитном поле с
индукцией В
0
= µ
0
H имеем:
J
m
= χH (2)
где χ - магнитная восприимчивость вещества.
[M] = [A м
2
], [J
m
] = A/м, [H] = A/м. Поэтому χ - безразмерная величина.
Собственное магнитное поле, создаваемое телом, B
i
= µ
0
J
m
= χµ
0
H
=χB
0
. Результирующее поле в магнетиках:
B = B
0
+ B
i
= (1 + χ)B
0
(3)
Величина µ = 1 + χ называется относительной магнитной
проницаемостью. Таким образом
B = µB
0
= µ
0
µH (4)
По значению и знаку магнитной восприимчивости все тела можно
разделить на три группы: диамагнитные, парамагнитные и
ферромагнитные.
У диамагнитных тел магнитная восприимчивость отрицательна и по
модулю значительно меньше единицы: χ ~ 10
–6
- 10
–4
. Она не зависит о
напряженности внешнего поля и температуры. Такие тела
намагничиваются в направлении, противоположном полю, вследствие
чего они выталкиваются из областей с более сильным полем.
У парамагнетиков восприимчивость положительна и по величине также
значительно меньше единицы: χ ∼ 10
–4
– 10
–2
. Она уменьшается с
температурой по закону Кюри:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 85
- 86
- 87
- 88
- 89
- …
- следующая ›
- последняя »
