Составители:
Рубрика:
χ = µ
B
ngJB
J
(β)/H (17)
Следует отметить, что при обычных температурах и магнитных полях
выполняется условие: β << 1. В этом случае
B
J
(β) ~ (1 + 1/J)β/3 (18)
В этом случае, согласно (17), получаем
χ = C/T (19)
Изменение восприимчивости, обратно пропорциональное температуре,
называется
законом Кюри. Согласно (17) и (18), постоянная Кюри
определяется выражением:
С = n(gµ
Β
)
2
µ
0
J(J + 1)/(3k) (20)
Только в очень сильных полях и при низких температурах β >> 1, B
J
1,
и намагничение достигает насыщения:
J
m
= J
s
= ngJµ
B
(21)
В этом случае моменты всех ионов оказываются выстроенными точно по
полю. Зависимость J
m
от напряженности поля Н при температуре Т и Т`>
T представлена на рис. 51 (кривые 2 и 2`).
Было обнаружено, что для диэлектрических кристаллов закон Кюри
(19) очень хорошо выполняется. Однако для ряда металлов был
обнаружен парамагнетизм, не зависящий от температуры. В 1927 г. Паули
показал, что он вызывается магнитными моментами, связанными со
спинами электронов
проводимости. Поэтому его назвали
парамагнетизм
свободных электронов. Обусловленная этим парамагнитная
восприимчивость определяется соотношением:
χ
св
= nµ
B
2
/(µ
0
ε
F
) (22)
где ε
F
-энергия Ферми.
Если на парамагнетик, находящийся в постоянном магнитном поле Н
0
,
воздействовать переменным электромагнитным полем, то можно вызвать
переходы атомов с низких уровней на более высокие. При этом магнитное
квантовое число меняется на единицу и, в соответствии с (13), энергия
меняется на величину:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 90
- 91
- 92
- 93
- 94
- …
- следующая ›
- последняя »
