Измерение среднего времени жизни возбужденных состояний ядра Ta методом запаздывающих совпадений. Шумейко А.П - 7 стр.

                                           7
        Э ти форм улы       п редстав ляют собой лиш ь в есьм а грубы е оценки
в ероятности гам м а-п ерех ода. Д ейств ительны е знач ения Т 1γ/ 2 , как п рав ило, не
сов п адают с оценкам и (11), (12) и, в ряде случ аев , сущ еств енно отлич аются от
них . Т ем нем енее, эти оценки м огутслуж ить в кач еств еп ерв ой ориентиров ки.
        К ак уж е отм еч алось ранее, ядро м ож ет п ередать энергию в озбуж дения
одном у из электронов атом ной оболоч ки. При этом электрон п ерех одит из
св язанного состояния в состояние неп реры в ного сп ектра и п окидает атом , т.е.
п роисх одит п роцесс в нутренней конв ерсии. О тнош ение п олного ч исла
исп ущ енны х электронов Ne к п олном у ч ислу гам м а-кв антов Nγ, исп ущ енны х за
то ж ев рем я, носитназв аниекоэффициента в нутренней конв ерсии:
α = Ne / N γ          (13)
Период п олурасп ада ядерного уров няотносительно п ерех ода сданной энергией
зав иситотв елич ины α:
Т 1/ 2 = Т 1γ/ 2 (1 + α ) −1  (14)
В ероятности радиационны х п ерех одов или в рем ена ж изни в озбуж денны х
ядерны х состояний оп ределяются не только св ойств ам и исх одного состояния,
но и св ой ств ам и состояний, на которы е в озм ож ен п ерех од (форм улы 11,12). В
зав исим ости от соч етания св ойств ядерны х состояний, в ероятности п ерех одов
м еж ду ним и м огут оказаться сильно различ ны м и. Д лительно сущ еств ующ ие
в озбуж денны есостоянияназы в аютсям етастабильны м и.
        С сущ еств ов анием м етастабильны х состояний св язано яв лениеизом ерии.
Я дерны м и изом ерам и назы в аются такие ядра, которы е обладают одним и тем
ж е ч ислом нейтронов и п ротонов , но отлич аются друг от друга
радиоактив ны м и св ойств ам и: исп ы ты в ают различ ны е ядерны е п рев ращ ения
или обладаютразны м и п ериодам и расп ада. И зом еры – это различ ны есостояния
одного и того ж е ядра. Э ти состояния различ аются энергией в озбуж дения и
кв антов ы м и х арактеристикам и. Т еоретич еское обоснов ание яв ления изом ерии
бы ло дано В айцзекером . Прич иной длительного сущ еств ов ания ядер в
в озбуж денном состоянии яв ляется больш ое различ ие в м ом ентах колич еств а
дв иж ения дв ух соседних энергетич еских уров ней. Появ ление м одели оболоч ек
– м одели незав исим ы х ч астиц ссильной сп ин-орбитальной св язью – п озв олило
сделать нов ы й ш аг в п оним ании изом ерии [3]. Сп ин-орбитальное
в заим одейств ие п рив одит к расщ еп лению каж дого из (nl)-уров ней на дв а
уров ня j=l-1/2 и j=l+1/2, из которы х низш им , как п оказы в ает оп ы т, в сегда
оказы в аетсяп оследний уров ень.
        Происх ож дение сп ин-орбитального в заим одейств ия в ядре п ока не оч ень
ясно. Е сли п редп олож ить, ч то в случ ае ядра п олны й гам ильтониан рав ен
 H = H 0 + f (r )ls , где H 0 - гам ильтониан, исп ользуем ы й в нерелятив истской
теории Ш редингера, f ( r )ls - ч лен, уч иты в ающ ий сп ин-орбитальное
в заим одейств ие, f(r) – оп ределяетсяизэксп ерим ента, то энергии состояний (nlj)
в ы раж аетсяформ улой
 E nlj = E nl + [ j ( j + 1) − l (l + 1) − s( s + 1)]
                   f
                                                      (15)
                   2