Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 160 стр.

         Если использовать в качестве объектов сопровождения
для двухфотонного распада бозона Хиггса сигнал недостающей
поперечной энергии Ет нед и лептон, то относительная доля
сигнальных событий станет ещё выше. В этих событиях
преобладает образование бозона Хиггса через состояния
WH→lνγγ и ttН. Результаты такого анализа показаны на рис
14.1.5. Из-за недостатка статистики результаты приводятся лишь
для раздельного использования сопровождающих объектов на
отдельных рисунках (а) и (б). Для отбора событий используются
пороги поперечных импульсов лидирующего и более мягкого
фотонов 60 и 30 ГэВ, поперечный импульс лептона, мюона или
электрона, и недостающей поперечной массы выше 30 ГэВ. В
случае реконструированного электрона исключаются события,
когда эффективная масса электрона и одного из отобранных
фотонов близка к массе Z-бозона (находится между 80 и 100
ГэВ). Сечение отобранных сигнальных событий образования
бозона Хиггса с массой 120 ГэВ в окне по массе 110-150 ГэВ
составляет 0,12 фб (последний критерий для Z-бозона не
применялся). Оценка сечения фоновых событий составляет 0,067
фб. Однако, фоновые условия выделения таких событий могут
быть недооценены.




                             160