Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 162 стр.

электрона, H→ZZ → 4l. Хорошее разрешение в измерении
энергии лептонов и линейность реконструкции обеспечивает
появление узкого резонансного пика над гладким фоном.
Основной фон происходит от канала распада двух Z-бозонов: ZZ
→ 4l. Наиболее благоприятным для поиска является диапазон
масс между 120 и 150 ГэВ, где один из Z-бозонов находится вне
массовой поверхности, образуя при распаде лептоны с более
низкими значениями поперечного импульса. Важны также фоны
от событий Zbb → 4l и tt→4l. Для их подавления применяется
условие изолированности лептонов.
        Набор моделированных событий распада бозона Хиггса
H→4l перекрывал область масс от 120 до 600 ГэВ. Анализ этих
событий чувствителен к неопределенностям в учете
распределения материала в детекторе ATLAS, неоднородности
магнитного поля детектора, точности знания пространственного
положения Внутреннего детектора и Мюонного Спектрометра.
События моделировались как для процессов лидирующего
порядка LO, так и NLO.
        На рисунке 14.1.6 приведены полученные распределения
реконструированных масс распадов бозона Хиггса на 4 лептона
при разных значениях массы Н-бозона. Видно, что распределения
сигнальных и фоновых событий существенно меняются в
зависимости от массы Н-бозона. Ожидаемая значимость при
регистрации бозона Хиггса на четыре лептона в зависимости от
его массы для разных наблюдаемых лептонов показана на
рис.14.1.7 для интегральной светимости 30 фб-1. Её величина
превышает 10 для части значений масс. На ранней стадии
эксперимента важно экспериментально определить вклад
фоновых событий Zbb → 4l и tt→4l.




       Поиск бозона Хиггса в распадах Н→ττ.

       Как следует из рис.14.1.1, в области малых масс
вероятность распада Н-бозона на два фотона существенно
превышается более вероятными модами распада на два τ-лептона
или два b-кварка. Последние, несмотря на большое сечение
благодаря механизму глюонного слияния и высокой вероятности

                            162