ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
29
Главные максимумы возникают только тогда, когда
1
1
cos
к
d
=
α
λ
и
одновременно
2
2
cos к
d
=
β
λ
, где к
1
и к
2
- целые числа. В этом случае ин-
тенсивность света в данном направлении
2
2
2
1
~ NNI ⋅ . Если только одно
из этих чисел (к
1
или к
2
) целое, т.е. выполняется условие возникновения
главного максимума лишь для одной из решеток, то его интенсивность
оказывается много меньше. Одна система максимумов (соответствую-
щая условию 0cos
2
=
β
λ
π
d
) располагается вдоль оси Х, а вторая
( 0cos
1
=
α
λ
π
d
) – вдоль оси Y. В центре картины находится максимум
нулевого порядка, который лежит в направлении .,
oo
β
α
Если углы дифракции малы, координаты главных максимумов
вдоль оси Х и вдоль оси Y определятся соответственно как:
....3,2,1,0;
,...3,2,1,0;
2
2
2
1
1
1
2
1
=±=
=±=
кF
d
ку
кF
d
кx
к
к
λ
λ
(26)
При больших расстояниях L от решетки до экрана, суперпозиция парал-
лельных дифрагированных лучей осуществляется на экране и без соби-
рающей линзы и выражения (26) примут вид:
....3,2,1,0;
,...3,2,1,0;
2
2
2
1
1
1
2
1
=±=
=±=
кL
d
ку
кL
d
кx
к
к
λ
λ
(27)
Пусть волна падает на двумерную решетку наклонно (т.е. углы
oo
и
β
α
отличны от
2
π
). Тогда условия возникновения главных максимумов
примут вид:
(
)
( )
λββ
λ
α
α
22
11
coscos
;coscos
kd
kd
o
o
=−
=
−
(28)
Общий характер дифракционной картины, в этом случае, останется
прежним, изменятся лишь масштабы по осям Х и Y, наблюдаемой ди-
фракционной картины.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
