ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
27
d’ = dcosθ (23)
Следовательно, при довольно большом наклоне (θ ≈ 90
0
) падающе-
го луча кажущаяся постоянная решетки (dcosθ) становится весьма ма-
лой и на решетке с d>>λ при таком освещении можно будет наблюдать
четкую дифракционную картину [4]. Это свойство используется при ис-
следовании дифракции рентгеновских лучей.
Дифракция на двумерной решетке
Двумерная решетка представляет собой скрещенные перпендику-
лярно друг другу решетки с периодами d
1
и d
2
, причем часто d
1
= d
2
.
Пусть ось Х перпендикулярна щелям первой решетки. Ось Y – щелям
второй, а ось Z направлена перпендикулярно плоскости двумерной ре-
шетки. Углы между падающими и дифрагированными лучами и осями
Х, Y, Z обозначим, соответственно, через
, ,
o o o
α β γ
и
, ,
α β γ
. Очевидно,
что
, ,
α β γ
- углы, дополняющие углы дифракции до 90
0
(рис.8). Пусть
на двумерную решетку нормально 0;
2
;
2
===
ooo
γ
π
β
π
α
падает пло-
ская волна. Тогда условия возникновения главных максимумов для из-
лучения с длиной волны λ имеют вид:
;cos
;cos
22
11
λβ
λ
α
кd
кd
=
=
(24)
Углы
γ
β
α
,
,
связаны между собой соотношением:
,...3,2,1,0,
;1coscoscos
2
1
222
=
=++
кк
γβα
(25)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »
