Волновая оптика. Лабораторные работы, вопросы и качественные задачи. Соболева Э.Г - 26 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

26
Рис.7.Наклонное падение лучей
В этом случае условие (12), при котором наблюдаются главные
максимумы интенсивности света, для дифракционной решетки запи-
шется в виде:
(
)
λ
ϕ
θ
kd
k
±
=
−
sinsin (19)
где k = 0,1,2,3... – порядок главного максимума.
А распределение интенсивности дифрагированного света для ре-
шетки, состоящей из N элементов с шириной щели b и периодом решет-
ки d в случае падения на нее излучения под углом
θ
будет иметь вид :
2 2
sin((sin sin ) / ) sin((sin sin ) / )
N o
b Nd
I I
b d
θ
θ φ π λ θ φ π λ
θ φ π λ θ φ π λ
− −
=
− −
(20)
где I
0
– интенсивность не дифрагированного излучения (ϕ = 0) [3].
При d>>λ углы дифракции малы, т.е. ϕ
k
≈ θ, и условие главных
максимумов (19) можно переписать в виде:
(
)
λ
θ
ϕ
θ
kd
k
±
=
−
cos
(21)
где k =0, 1, 2,..
При малых углах дифракции ϕ
k
условие максимумов для нормаль-
ного падения света на дифракционную решетку (12) можно переписать
в виде:
λ
ϕ
kd
k
±
=
(22)
где k =0, 1, 2,..
Сравнение (21) и (22) показывает, что угол дифракции (θ - ϕ
k
) при
наклонном падении вычисляется так же, как при нормальном падении
света, но с уменьшенным значением периода решетки

Страницы