ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
40
Рис. 3
Рис.16. К расчету
интенсивности
света
Рассчитаем интенсивность света на выходе из второго поляризато-
ра (анализатора). Пусть АА′ (рис. 16) – плоскость, в которой колеблется
световой вектор
(
)
Ε
o
в волне, выходящей из первого поляризатора
(плоскость главного сечения поляризатора); ВВ′ – плоскость главного
сечения анализатора. Колебания
E
в луче, выходящем из анализатора,
происходят в плоскости ВВ′.
Из рис. 16 видно, что
cos
Ε = Ε α
o
. Так как интенсивность света
пропорциональна квадрату напряженности поля, получаем
2
cos
= α
o
I I , (30)
где I – интенсивность света на выходе из анализатора. Эта формула из-
вестна, как закон Малюса.
Интенсивность света I будет максимальной в том случае, когда α =
0 (главные сечения поляризатора и анализатора параллельны). При
2
=
π
α
интенсивность, света на выходе из анализатора равна нулю, т.е.
скрещенные поляризаторы света не пропускают.
Реально прохождение света через
анализатор и поляризатор связано с потерями
световой энергии, т.е. световой луч при выходе
из них имеет интенсивность меньшую, чем
ест
0
2
I
I = . Отношение интенсивности света,
реально выходящего из поляризатора (или
анализатора) к интенсивности выходящего света при отсутствии потерь,
можно назвать коэффициентом пропускания k.
Если поляризатор вращать вокруг направления луча, то для час-
тично поляризованного света наблюдается изменение интенсивности от
I
max
до I
min
. Выражение
max min
max min
−
=
+
I I
P
I I
(31)
называется степенью поляризации.
Для плоскополяризованного света I
min
= 0 и Р = 1.
Прохождение плоскополяризованного света через кристалли-
ческую пластинку (через оптически анизотропное вещество)
Пусть плоскополяризованный свет падает перпендикулярно на
кристаллическую пластинку толщиной d. Пластинка вырезана из кри-
сталла так, что оптическая ось кристалла параллельна ее поверхности.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
