ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
41
Угол между плоскостью колебаний вектора
E
падающего света и опти-
ческой осью ОО’ равен α (рис. 17).
Колебания вектора
E
падающего поляризо-
ванного света в некоторой точке пространства
можно представить как результат сложения вза-
имно перпендикулярных колебаний, направлен-
ных вдоль и поперек направления оптической оси
кристалла. При этом вид поляризации волны до
ее падения на кристалл будет определяться разно-
стью фаз
до
∆ϕ
этих взаимно перпендикулярных колебаний. При разно-
сти фаз
до
0
∆ϕ =
и
до
∆ϕ = π
радиан падающая на кристалл волна будет
плоскополяризованной. При разности фаз
до
/ 2
∆ϕ = π
и
до
3 / 2
∆ϕ = π
радиан, поляризованной по эллипсу.
Внутри кристалла падающий луч разделится на «обыкновенный» и
«необыкновенный» лучи, амплитуды светового вектора в которых будут
равны:
sin ,
cos .
Ε = Ε ⋅ α
Ε = Ε ⋅ α
o
e
(32)
Скорости распространения лучей в пластинке различны, поэтому
внутри пластинки между ними накопится дополнительная разность фаз
колебаний векторов
Ε
o
и
Ε
e
.
Эту разность фаз можно найти следующим образом. Поскольку
волны входят в кристалл перпендикулярно его оптической оси, то их
геометрические пути в кристалле будут одинаковы и равны толщине
кристалла. Вместе с тем оптические длины путей для «обыкновенного»
и «необыкновенного» лучей из-за различия в показателях преломления
будут различны. Следовательно, возникающая в кристалле оптическая
разность хода волн равна
(
)
∆ = −
o e
n n d
. (33)
Отсюда разность фаз, накопленная внутри пластинки,
( )
2
π
∆ϕ = ⋅ ∆ = −
λ
o e
k n n d
, (34)
где k – волновое число; λ – длина волны падающего излучения в вакуу-
ме.
Вид поляризации на выходе из кристаллической пластинки опреде-
ляется общей разностью фаз
вых до
∆ϕ = ∆ϕ + ∆ϕ
.
Рис. 4
Рис.17. Вектор
Е
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
