ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
45
германия атомом сурьмы приводит к появлению избыточного электрона.
Таким образом , атомы сурьмы добавляют в решетку германия избыточные
электроны. Полупроводники, проводимость которых обусловлена
избыточными электронами, называются полупроводниками n-типа.
Примесные атомы с валентностью , превышающей валентность атомов
решетки, называются донорными (донорами). С точки зрения зонной
теории, энергетические уровни валентных электронов таких примесей лежат
в запрещенной зоне вблизи нижнего края зоны проводимости (пунктирный
уровень рис.2а ).
Примером полупроводников с проводимостью иного типа может
служить тот же кристалл германия, но с примесью бора . Атом бора
трехвалентен . Вследствие структуры кристаллической решетки германия ,
обусловленной четырьмя валентными связями, атом бора захватывает один
электрон у соседнего атома германия . Последний, в свою очередь,может
захватить электрон у другого атома германия и т.д . Такое последовательное
“перескакивание ” электронов, очевидно, эквивалентно движению в
противоположную сторону положительного заряда, равного по величине
заряду электрона. Дело обстоит так,
будто перемещается “место
электрона” – положительно
заряженная “дырка”.
Полупроводники, проводимость
которых вызывается наличием
“дырок” (“дырочная ”
проводимость), называются
полупроводниками p-типа.
Примесные атомы, валентность
которых меньше валентности
атомов кристалла , называются
акцепторными (акцепторами), т.к.
они захватывают электроны. С
точки зрения зонной теории, первые
свободные энергетические уровни
примесных атомов лежат в
запрещенной зоне полупроводника
вблизи верхнего края заполненной
(валентной) зоны (пунктирный
уровень рис.2б). Электроны из
валентной зоны, попадая на эти
уровни, дают возможность
оставшимся электронам поочередно
изменять свою энергию на малое
значение, что и обуславливает дырочную проводимость.
В практическом отношении важно рассмотреть, какие явления
происходят в зоне контакта двух полупроводников различного типа
проводимости – электронного ( n ) и дырочного ( p ).
а
)
б
)
в
)
Рис.3
45
герм а н ия а том ом су рь м ы п ривод ит к п оя влен ию избыт очн ого элект рон а .
Т а ким обра зом , а т ом ы су рь м ы д оба вля ю т в решетку герм а н ия избыточн ые
электрон ы. П олу п ровод н ики, п ровод им ост ь которых обу словлен а
избыт очн ым и элект рон а м и, н а зыва ю т ся п олу п ровод н ика м и n-т ип а .
П рим есн ые а т ом ы с ва лен т н ост ь ю , п ревыша ю щ ей ва лен т н ость а том ов
решет ки, н а зыва ю т ся д он орн ым и (д он ора м и). С т очки зрен ия зон н ой
т еории, эн ергет ические у ровн и ва лен т н ых электрон ов т а ких п рим есей леж а т
в за п рещ ен н ой зон е вблизи н иж н его кра я зон ы п ровод им ост и (п у н кт ирн ый
у ровен ь рис.2а ).
П рим ером п олу п ровод н иков с п ровод им ост ь ю ин ого т ип а м ож ет
слу ж ит ь т от ж е крист а лл герм а н ия , н о с п рим есь ю бора . Ат ом бора
т рех ва лен т ен . Вслед ствие стру кт у ры крист а ллической решетки герм а н ия ,
обу словлен н ой чет ырь м я ва лен т н ым и свя зя м и, а т ом бора за х ва т ыва ет од ин
электрон у сосед н его а т ом а герм а н ия . П ослед н ий, в свою очеред ь ,м ож ет
за х ва т ить элект рон у д ру гого а том а герм а н ия и т .д . Та кое п ослед ова т ель н ое
“ п ереска кива н ие ” элект рон ов, очевид н о, эквива лен т н о д виж ен ию в
п рот ивоп олож н у ю сторон у п олож ит ель н ого за ря д а , ра вн ого п о величин е
за ря д у электрон а . Д ело обстоит т а к,
бу д т о п ерем ещ а ет ся “ м ест о
электрон а ” – п олож ит ель н о
а за ря ж ен н а я “ д ырка ”.
) П олу п ровод н ики, п ровод им ост ь
которых вызыва ет ся н а личием
“ д ырок” (“ д ырочн а я ”
п ровод им ост ь ), н а зыва ю т ся
п олу п ровод н ика м и p-т ип а .
б П р им есн ые а том ы, ва лен т н ост ь
) которых м ен ь ше ва лен т н ост и
а т ом ов крист а лла , н а зыва ю т ся
а кцеп торн ым и (а кцеп т ора м и), т .к.
он и за х ва т ыва ю т элект рон ы. С
т очки зрен ия зон н ой т еории, п ервые
свобод н ые эн ергет ические у ровн и
п рим есн ых а т ом ов леж а т в
в
за п рещ ен н ой зон е п олу п ровод н ика
)
вблизи верх н его кра я за п олн ен н ой
(ва лен т н ой) зон ы (п у н кт ирн ый
у ровен ь рис.2б). Электрон ы из
ва лен т н ой зон ы, п оп а д а я н а эт и
у ровн и, даю т возм ож н ост ь
Рис.3 ост а вшим ся электр он а м п оочеред н о
изм ен я т ь свою эн ергию н а м а лое
зн а чен ие, чт о и обу сла влива ет д ырочн у ю п ровод им ост ь .
В п ра кт ическом от н ошен ии ва ж н о ра ссм от реть , ка кие я влен ия
п роисх од я т в зон е кон т а кт а д ву х п олу п ровод н иков ра зличн ого т ип а
п ровод им ост и – электрон н ого ( n ) и д ырочн ого ( p ).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 43
- 44
- 45
- 46
- 47
- …
- следующая ›
- последняя »
