Лабораторный практикум по электротехнике и электронике. Сошинов А.Г - 25 стр.

в виде      ωL
                       = ωC .
        ( R + ω 2 L2 )
         2
         K
      Резонанс токов можно получить путем изменения одной из трех ве-
личин L, C или f при постоянных двух других. При некоторых условиях в
подобных цепях резонанс может возникать и при одновременном изме-
нении указанных параметров.
      Простейшие резонансные цепи, состоящие из параллельно со-
единенных между собой катушки индуктивности и конденсатора, широко
применяют в радиоэлектронике в качестве колебательных контуров, в ко-
торых резонанс токов достигается при некоторой определенной частоте
поступающего на вход соответствующего устройства сигнала.
      В лабораторных условиях наиболее часто резонанс токов достигает-
ся при неизменной емкости С конденсатора, путем изменения индуктив-
ности L катушки. С изменением индуктивной проводимости BC = ωC ,
пропорциональной емкости конденсатора, происходит изменение полной
проводимости Y, общего тока I и коэффициента мощности cos ϕ .
      Указанные зависимости называются резонансными кривыми (рис.
4.2).




                      0       BL=BC               BL
                          Рис. 4.2. Резонансные кривые

    Резонанс токов характеризуется следующими явлениями:
    1.В состоянии резонанса токов полная проводимость цепи равна ак-
тивной проводимости Y = G 2 + ( B L − BC ) 2 = G и является наименьшей.
     2.Минимальное значение проводимости обусловливает и минималь-
ное значение тока цепи: I=YU=GU.
     3.Индуктивная и емкостная составляющая токов в ветвях цепи равны
между собой: I L = U ⋅ BL = U ⋅ BC = I C .