Составители:
Рубрика:
Рефрактометрия 2-18
10
sin
AE
ϕ
α
α
=
. (7)
В этом случае суммарное колебание от обеих щелей (рис. 3) будет иметь
амплитуду
12
1
2cos
2
AA
ϕϕ
∆Φ
=
. (8)
С использованием обозначения
12
sin
2
d ϕ
βπ
λ
∆Φ
== , (9)
выражение для амплитуды суммарного колебания в произвольной точке
примет
вид
M
ϕ
0
sin
2cAE
ϕ
α
β
α
=⋅os. (10)
Средняя по времени плотность потока энергии или интенсивность светового
потока в точке
определяется квадратом амплитуды
M
ϕ
2
22 2
0
2
sin
4coAE
ϕ
α
β
α
=
s
. (11)
Отсюда интенсивность в точке выражается следующим образом: I
ϕ
M
ϕ
2
2
0
2
sin
cosII
ϕ
α
β
α
=
. (12)
Здесь интенсивность в фокусе F
0
I-
2
(при 0), т.е. в центре дифракционной
картины. Заметим, что формула (12) согласуется с соответствующей формулой,
полученной для случая дифракции света на дифракционной решетке с числом щелей
, так как
ϕ=
2N =
2
2
2
sin 2
4cos
sin
β
β
β
= . (13)
Введем обозначение
b
k
d
β
α
==. (14)
В приборе ЛИР-2, который используется в настоящей работе, значения ширины
щели и расстояния между щелями таковы: и . Таким образом, число
k , определяемое формулой (14), равно 7. С использованием этого числа формула (12)
для интенсивности суммарного колебания в точке принимает вид
2b мм=
M
14d мм=
ϕ
()
()
()
2
2
2
00
2
sin /
sin
cos cos
/
k
II k I
k
ϕ
β
α
α
α
β
==
2
2
β
. (15)
Графически эта функция представлена для случая 7 на рис.5. k =
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
