Изучение распределения термоэлектронов по скоростям. Старов Э.Н. - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

9
За время t электроны в направлении анода пройдут расстояние V
r
t,
следовательно, все электроны из объема V
r
t S
a
(S
a
– площадь анода),
со скоростями V
r
> V
0r
, достигнут анода. Их число c учетом (13)
будет равно:
.2)()(
2
0
2
0
rr
V
V
a
V
rаrr
dVVentSVdntSVVN
r
rr
(16)
Так как величина тока в анодной цепи :
t
VNe
t
Q
I
rэ
)(
, то, ис-
пользуя формулу (16), имеем:
.2
2
2
0
rr
V
V
эa
dVVenеSI
r
r
(17)
где е
э
– заряд электрона.
Из (17) видно, что производная от I по V
r
дает с точностью до
постоянной распределение Максвелла по скоростям (см. (4)):
.)(2
2
2
r
V
эa
r
VeпеS
dV
dI
r
(18)
Идея опыта выглядит следующим образом. Согласно (17), ток
равен интегральному выражению с переменным нижним пределом,
так как V
0r
~
3
U , то, меняя величину задерживающего потенциала,
мы можем построить зависимость I(
3
U ). Беря производную от этой
функции по
3
U,
мы найдем распределения термоэлектронов по ско-
ростям, если построим зависимость

3
3
Ud
UdI
как функцию от
3
U .
Экспериментальная установка
Распределение термоэлектронов по скоростям проверяется на
установке, схема которой приведена на рис. 6.
Электронное облако образуется в пространстве катод-сетка 1.
В силу особенностей конструкции лампы распределение электронов
по скоростям может отличаться от максвелловского. К факторам, ис-

Страницы